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  1. HERA数据和共线改善的BK动力学

  2. 在偶极分解的框架内，我们使用了最近经共线性改进的Balitsky-Kovchegov方程来拟合HERA数据，以计算小Bjorken x处的包容性深层非弹性散射。 该方程式包括双横向对数和单横向对数的全阶求和以及运行耦合校正。 与以前在文献中提出的类似方程相比，这项工作直接将Bjorken x用作演化变量的速度标度。 对于四个拟合参数的合理值，我们获得了极好的拟合。 我们发现，当包括恢复效果和有身体动力的初始条件时，贴合质量会提高。 特别地，类DGLAP的单个横向对数的恢复具有相当大的影响，并允许

  3. 所属分类：其它

    • 发布日期：2020-05-06
    • 文件大小：718848
    • 提供者：weixin_38664159

  1. 精密近前TOTEM数据的分析和含义

  2. 在近前区域的LHC处，TOTEM组获得了s = 7、8和13 TeV时弹性质子-质子散射的非常精确的数据（动量在s时下降至| t | = 6×10-4 GeV2 = 8和13 TeV）。 已经对库仑-核干扰进行了足够精确的测量，以使TOTEM能够确定ρ参数随能量增加的衰减。 先前研究模型的预测显示与数据非常吻合，因此可以使我们对近前核振幅的结构得出相当肯定的结论。 我们指出，由于在非常小的动量传递中发生的核振幅的实部为零（可以在较高能量下迁移到库仑核干扰（CNI）区域），因此在提取数值时需要格

  3. 所属分类：其它

    • 发布日期：2020-05-04
    • 文件大小：793600
    • 提供者：weixin_38744778

  1. 简单的S通道模型中最小的自旋3/2暗物质

  2. 我们考虑通过s通道中的矢量介体与标准模型费米相互作用的自旋3/2铁离子暗物质候选物（DM）。 我们发现，对于纯矢量耦合，通过DM-核子弹性散射截面的直接检测观察，几乎排除了与所观察到的文物密度一致的DM的整个参数空间和介体质量。 相比之下，对于纯轴向矢量耦合，最严格的约束条件是从大型强子对撞机的单喷射搜索获得的。

  3. 所属分类：其它

    • 发布日期：2020-04-29
    • 文件大小：672768
    • 提供者：weixin_38568548

  1. 在中等Q2处HERA的深部非弹性散射中的准部分高扭效应的证据

  2. 用于动量传递Q2> 1GeV2的包容性深层非弹性散射（DIS）截面的合并HERA数据以接近领先的顺序拟合在Dokshitzer–“ Gribov” –“ Lipatov” –“ Altarelli” –Parisi（DGLAP）框架中 （NLO）和下一个至领先的顺序（NNLO）精度，并辅以QCD启发的扭曲4校正的参数化。 还包括输入的Parton密度函数的修改形式，该函数受小Bjorken x和小比例的Parton饱和机制的激励。 这些修改导致在低Q2区域中数据描述的显着改善。 对于整个数

  3. 所属分类：其它

    • 发布日期：2020-04-22
    • 文件大小：1048576
    • 提供者：weixin_38690545

  1. 通过弦启发模型通过Pomeron交换进行质子-质子散射的第二遍

  2. 我们通过Pomeron交换重新检查弹性质子-质子散射的字符串对偶模型。 我们认为，可以推广“对传播者进行“重组”以考虑交换粒子的整个轨迹的方法，特别是通过修改模型中质壳参数的值来进行推广。 然后，我们将广义模型拟合为在大s和小t处的散射数据。 拟合结果尚无定论，但表明可以通过改变质量-壳参数来获得更好的拟合。 对于质量-壳参数的各种值，该模型均能很好地拟合数据（近似），但是对于其他拟合参数（Regge轨迹的斜率和截距，以及质子-质子的耦合常数和偶极质量），模型均能很好地拟合数据。 -glueb

  3. 所属分类：其它

    • 发布日期：2020-04-18
    • 文件大小：1048576
    • 提供者：weixin_38680625

  1. 接近最小暗物质的共散射和分裂超对称

  2. 在一些热的遗物暗物质模型中，可以通过随着宇宙冷却而变得无效的非弹性散射过程（而非an灭）来设置遗物丰度。 这种效应被称为共散射。 我们提出了一种在数值上求解完整的依赖于动量的玻尔兹曼方程的方法，该方法可以精确计算暗物质遗迹密度，包括早期动力学解耦的影响。 我们将我们的方法应用于一个简单的模型，该模型包含一个三重态单重态混合下的铁电SU（2）三重态和一个具有电弱规模质量的铁离子单重态。 可以通过co灭或在混合角θ≲10 -5的值处通过共散射来设定残留物密度。 我们确定了引起观察到的文物丰度的参数范

  3. 所属分类：其它

    • 发布日期：2020-04-17
    • 文件大小：604160
    • 提供者：weixin_38733382

  1. 从F2（x，Q2）的Froissart边界参数化中提取小x处的纵向结构函数FL（x，Q2）

  2. 我们提出了一种方法，通过依靠横向结构的Froissart边界参数化，从实验数据中提取出前导和近先导近似的纵向深层非弹性散射结构函数FL（x，Q2）。 函数F2（x，Q2）以及部分在Dokshitzer-Gribov-Lipatov-Altarelli-Parisi方程上。 特别要注意Bjorken变量x，x〜10-5-5-10-2的低值和超低值的运动学。 根据F2（x，Q2）的参数化有效参数，明确给出了FL（x，Q2）的解析表达式。 我们认为，在先导和后继先导近似中获得的结构函数FL（x，Q2）

  3. 所属分类：其它

    • 发布日期：2020-04-07
    • 文件大小：600064
    • 提供者：weixin_38711110

  1. 非弹性暗物质与光介体的天体探测

  2. 我们考虑一个非弹性的暗物质模型，其中费米子在破裂的U（1）对称性下带电，并引入一个很小的Majorana质量项将费米子分成两个状态，其中一个轻子是一个暗物质候选物。 如果规范玻色子很轻，它可以在黑暗光环中介导弹性和非弹性暗物质自相互作用，从而导致观测结果。 使用基于局部波分析的数值技术，我们可以精确地计算弹性和非弹性自散射截面。 我们假设出现热冻结的情况，并使用文物密度约束来确定仪表耦合常数。 然后，我们关注六个基准质量的暗物质，涵盖从10 MeV到160 GeV的较宽范围，并映射参数区域，其中

  3. 所属分类：其它

    • 发布日期：2020-04-07
    • 文件大小：1047552
    • 提供者：weixin_38678300

  1. 中微子和μ（g-2）异常的超对称测量U（1）Lμ-Lτ模型

  2. 规范的U（1）Lμ-Lτ模型可以通过涉及Z'规范玻色子的回路为μ子异常磁矩提供额外的贡献。 但是，如果将最新的μon（g-2）数据与各种中微子实验（例如中微子三叉戟产生，ν-e和ν-q弹性散射等）结合在一起，则此类模型的参数空间将受到严重限制。 （1）Lμ-Lτ模型打开了较大的参数空间区域，从而使人们能够探索涉及新规范耦合（gX）和Z'规范玻色子（MZ）质量的非超对称模型中参数空间的其他禁区 ''）。 我们显示，具有最小超对称标准模型（MSSM）场含量的最小模型与Z玻色子衰变和中微子数据强烈不

  3. 所属分类：其它

    • 发布日期：2020-04-04
    • 文件大小：1048576
    • 提供者：weixin_38741531

  1. 小弹性散射和参数

  2. Regge理论的简单应用，具有9个自由参数，非常适合从13.76 GeV到13 TeV的小t时的弹性散射数据。 它得出ρ值，即强子贡献的实部与正向振幅之比与其虚部之比，在13 TeV时接近0.14。 尽管获得的ρ的精确值对为拟合选择哪种函数形式很敏感，但并没有强烈的理由说明存在对正向散射的奇数贡献。

  3. 所属分类：其它

    • 发布日期：2020-04-03
    • 文件大小：467968
    • 提供者：weixin_38559569

  1. 强子的中心和外围相互作用

  2. 足够令人惊讶的是，质子相互作用的弹性截面与非弹性截面的比率在对应于ISR→LHC的区间（即10至10 4 GeV）中随着能量的增加而增加。 这导致了它们在这些能量和更高能量下的空间相互作用区域的特殊特征。 在一些现象学模型的框架内，我们展示了如何根据弹性条件在弹性散射实验中测量的传递矩的特定范围如何暴露非弹性相互作用区域的空间特征。 讨论了它们在较高能量下的预测之间的差异。 强子的中心和外围碰撞的概念是根据冲击参数描述来处理的。 结果表明，衍射锥中微分截面的形状主要由与中间冲击参数的碰撞所决定。

  3. 所属分类：其它

    • 发布日期：2020-04-01
    • 文件大小：695296
    • 提供者：weixin_38632046

  1. 7和13 TeV时质子的非弹性轮廓

  2. 考虑质子的非弹性相互作用区域的形状，能量为$ \ sqrt {s} = 7 $$ s = 7，且能量为13 GeV。 使用具有关于弹性散射幅度的不同假设的统一性条件。 结果表明，在较大的传递动量下振幅虚部的符号对于在较小的冲击参数（中心碰撞）下得出该形状的结论尤其重要。

  3. 所属分类：其它

    • 发布日期：2020-03-30
    • 文件大小：595968
    • 提供者：weixin_38737635

  1. 等矢量标量电流的形状因子和ηπ散射相移

  2. 提出了S波β散射模型，该模型在从阈值到1 GeV以上的能量范围内可能是现实的，在该范围内，非弹性由KK通道控制。 T矩阵，满足两个通道的统一性，以与手性扩展结果在阶次p4上完全匹配的形式给出，即α振幅，α振幅，KK振幅 大约是KKâ€:trade_mark:KK。 它包含六个现象学参数。 施加了渐近条件，该条件确保对Muskhelishvili的Omnâs问题有最小的解决方案，从而使人们能够从T矩阵计算I = 1标量电流的α和KK形状因子矩阵元素。 确定的现象学参数，例如，以重现a0（980）

  3. 所属分类：其它

    • 发布日期：2020-03-29
    • 文件大小：926720
    • 提供者：weixin_38658564

  1. 由逆运动学中的中能质子弹性散射确定的8 B晕结构

  2. 首次在逆运动学中测量了在富质子8 B核上小角质子弹性散射的绝对微分截面。 该实验是在达姆施塔特GSI使用能量为0.7 GeV / u的二次放射性束进行的。 主动目标，即充满氢气的时间投射电离室IKAR，用于测量反冲质子的能量，角度和顶点。 弹丸的散射角由跟踪探测器同时确定。 基于Glauber多重散射理论，使用具有两个自由参数的现象学核密度分布，对测得的微分截面进行了分析。 推导的8 B的径向密度分布呈现出晕结构，其均方根（rms）物质半径Rm = 2.58（6）fm，并且均方根晕半径Rh =

  3. 所属分类：其它

    • 发布日期：2020-03-25
    • 文件大小：388096
    • 提供者：weixin_38714370

  1. 激光诱导生物气溶胶荧光雷达的设计与数值仿真

  2. 为了评估激光诱导荧光雷达对生物气溶胶粒子的有效探测距离及随生物气溶胶浓度变化的敏感性，在阐述生物气溶胶探测原理的基础上，设计了一台激光诱导荧光雷达。该雷达选用波长为355 nm 的二极管抽运的Nd：YAG 固体激光器作为激励光源，基于脉冲能量、脉冲数量、滤光片带宽、望远镜口径、接收视场角以及生物气溶胶粒子荧光非弹性散射截面积等主要参数，对生物气溶胶荧光回波信号的信噪比进行数值仿真。仿真结果表明，生物气溶胶粒子的质量分数为10-12时，在探测误差小于10%的情况下，系统在白天和夜晚的有效探测距离分

  3. 所属分类：其它

    • 发布日期：2021-02-23
    • 文件大小：3145728
    • 提供者：weixin_38538021

  1. 二维正方晶格钨-硅橡胶声子晶体的带隙特性研究

  2. 本文利用平面波展开法和有限元法计算了二维正方晶格钨-硅橡胶声子晶体的能带结构，分析了弹性波在嵌有周期性排列的相同孔径的圆柱形钨块声子晶体结构中的传播特性。对能带结构中出现的特殊现象，例如狄拉克点以及狄拉克点附近的简并态等进行了分析。给出了三维能带图以及不同模式下的主要变形情况，发现在基体与散射体结合的部位容易出现应力集中的现象。同时讨论了复合材料的不同参数对带隙的影响，发现随着密度比(散射体密度与基体密度的比值)的增大，第一完全带隙的起始频率逐渐增加，但是截止频率变化较小，带宽逐渐减小。相对于杨

  3. 所属分类：其它

    • 发布日期：2021-02-21
    • 文件大小：2097152
    • 提供者：weixin_38598213