质子-质子弹性散射的微分截面是在束动能为1.0 GeV且质心角为12°–16°至25°的范围内以200 MeV的步长从1.6到2.8 GeV测量的 –30°，取决于能量。 通过研究COZY存储环的循环束反复通过ANKE磁谱仪的无窗氢靶时的能量损失，可以使整体归一化的精度达到3％。 结果表明，数据对部分波分析的结果有重大影响。 在将微分横截面外推到正向方向后，结果与正向色散关系的预测大致兼容。

首次在逆运动学中测量了在富质子8 B核上小角质子弹性散射的绝对微分截面。 该实验是在达姆施塔特GSI使用能量为0.7 GeV / u的二次放射性束进行的。 主动目标，即充满氢气的时间投射电离室IKAR，用于测量反冲质子的能量，角度和顶点。 弹丸的散射角由跟踪探测器同时确定。 基于Glauber多重散射理论，使用具有两个自由参数的现象学核密度分布，对测得的微分截面进行了分析。 推导的8 B的径向密度分布呈现出晕结构，其均方根（rms）物质半径Rm = 2.58（6）fm，并且均方根晕半径Rh =