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  1. PCB线宽与电流关系

  2. PCB线宽与电流关系 一、计算方法如下： 先计算Track的截面积，大部分PCB的铜箔厚度为35um（不确定的话可以问PCB厂家）它乘上线宽就是截面积，注意换算成平方毫米。 有一个电流密度经验值，为15~25安培/平方毫米。把它称上截面积就得到通流容量。

  3. 所属分类：硬件开发

    • 发布日期：2011-04-26
    • 文件大小：708608
    • 提供者：RickGao

  1. 电缆截面电流计算

  2. 一般铜导线载流量导线的安全载流量是根据所允许的线芯最高温度、冷却条件、敷设条件来确定的。

  3. 所属分类：其它

    • 发布日期：2013-03-22
    • 文件大小：23552
    • 提供者：tanshaokai

  1. PCB线宽和铜箔厚度与电流关系

  2. PCB线宽和铜箔厚度与电流关系。 先计算 Track 的截面积，大部分 PCB 的铜箔厚度为 35um ，它乘上线宽就是截面积，注意换算成平方毫米。有一个电 流密度经验值，为 15~25 安培 /平方毫米；把它乘上截面积就得到通流容量

  3. 所属分类：硬件开发

    • 发布日期：2018-08-29
    • 文件大小：713728
    • 提供者：zsyzww

  1. 在Super-Kamiokande使用大气中微子测量中微子氧中性电流准弹性截面

  2. 大气中微子在氧气上的中性电流（NC）相互作用形成了使用水基Cherenkov探测器寻找超新星遗迹中微子的主要背景之一。 NC通道主要由中微子准弹性（NCQE）散射离开O16核内部的核子。 在本文中，我们报告了在超级神冈（SK）使用大气中微子对NCQE截面进行的首次测量。 该测量使用了SK-IV数据的2,778个活动日，基准水量为22.5吨水。 在7.5–29.5 MeV的可见能量范围内，我们观察到117个事件，而预期的71.9 NCQE信号和53.1背景事件相比。 由160 MeV到10 Ge

  3. 所属分类：其它

    • 发布日期：2020-05-04
    • 文件大小：504832
    • 提供者：weixin_38704284

  1. 通过检测核激发γ射线来测量中微子和反中微子在氧上的中性电流准弹性样相互作用

  2. 在超级神冈大学使用核去激发γ射线测量中微子和反中微子氧的中性类准弹性相互作用，以从T2K中微子（抗中微子）的14.94（16.35）×1020质子对靶暴露的数据中识别类似信号的相互作用。 ）光束。 测得的氧核通量平均截面为⟨σν-NCQE⟩= 1.70±0.17（stat。）-0.38 + 0.51（syst。）×10-38 cm2 /氧气，通量平均能量为0.82 GeV，⟨ 中微子和反中微子的σν-NCQE⟩= 0.98±0.16（stat。）-0.19 + 0.26（syst。）×10-3

  3. 所属分类：其它

    • 发布日期：2020-05-04
    • 文件大小：1048576
    • 提供者：weixin_38687904

  1. 使用ArgoNeuT对氩气中νμ和νμ诱导的单电荷介子产生的截面的首次测量

  2. 我们报告了中微子和反中微子在氩气上对带电电流单电荷介子产生的首次横截面测量。 使用暴露于Fermilab的NuMI光束的ArgoNeuT检测器进行此分析。 测量结果表示为μ子动量，μ子角，介子角以及μ子与介子之间的夹角的函数。 在平均能量为9.6 GeV和8.4±0.9（stat）-0.8 + 1.0（syst）的情况下，中微子的通量平均横截面测量为2.7±0.5（stat）±0.5（syst）×10-37 cm2 / Ar ）×10-38 cm2 / Ar（中微子），平均能量为3.6 GeV

  3. 所属分类：其它

    • 发布日期：2020-05-04
    • 文件大小：1048576
    • 提供者：weixin_38629801

  1. 介子中微子诱导的无电子的带电横截面：理论分析

  2. 我们计算了在检测器的T2K附近获得的，由νμ引起的事件，最终状态下没有离子的充电电流的横截面。 使用的方法是量子动力学传输理论。 首先显示结果作为基准，然后作为C12和O16上含电子截面的基准，然后与T2K协作对C8H8和H2O靶标测量的数据进行详细比较。 发现2p2h过程的贡献主要与后角有关。 他们的理论不确定性在实验不确定性之内。 然后，特别强调对事件的讨论，在这些事件中先创建了介子，然后又重新吸收了。 发现他们的贡献在向前的角度上至关重要。

  3. 所属分类：其它

    • 发布日期：2020-04-23
    • 文件大小：548864
    • 提供者：weixin_38708707

  1. 大规模充电电流系数在NNLO处的深部弹性散射中的作用及其对奇夸克分布的影响

  2. 我们介绍了对深非弹性散射中大量电荷电流系数函数的下一个到下一个领先的QCD校正的计算细节。 特别是，我们专注于中子在固定目标上的中微子散射中的夸克生成中的应用，可以通过dimuon最终状态进行测量。 我们为计算构建了一个快速接口，因此对于任何parton分布，都可以使用预先生成的插值网格在几毫秒内评估横截面。 我们讨论了与NuTeV和CCFR dimuon数据有关的各种理论预测的一致性，以及结果对确定奇夸克分布的影响。

  3. 所属分类：其它

    • 发布日期：2020-04-23
    • 文件大小：1012736
    • 提供者：weixin_38514322

  1. 核子准弹性中微子和反中微子散射中的第二类电流和T违反

  2. 在有中子和反中微子从核子诱导的核子和高子的准弹性产生中，已经研究了具有和不具有时间反转不变性的第二类电流的影响。 给出了总散射截面（σ）以及最终重子（p，n，Λ，Σ-，Σ0）的极化子的极化的纵向，垂直和横向分量的数值结果。 弱充电电流引起的准弹性（反）中微子-核子散射。 在产生hyper超子（最适合进行偏振测量的情况）的情况下，我们还计算了偏振可观察值和微分散射截面（dσ/ dQ2）的Q2依赖性。 极化可观测物及其对Q2的依赖性的测量提供了一种独立的方法来确定高Q2处的核子-超子跃迁形状因数，从

  3. 所属分类：其它

    • 发布日期：2020-04-23
    • 文件大小：1048576
    • 提供者：weixin_38673812

  1. 标量夸克电流的次导功率运算符基础

  2. 分解定理在我们对强相互作用的理解中起着至关重要的作用。 对于对撞机过程，它们通常以领先的功率制定，而对λ≪ 1扩展中的功率校正所知甚少。 在这里，我们给出了软共线有效理论中振幅水平功率扩展中Oλ2$$ \ mathcal {O} \ left（{\ lambda} ^ 2 \ right）$$上标量夸克电流的功率抑制算符的完整基础 ，表明螺旋选择规则显着简化了构造。 此基础适用于在qq $$ q \ overline {q} $$ ation灭（例如bb¯→H $$ b \ overline {

  3. 所属分类：其它

    • 发布日期：2020-04-21
    • 文件大小：1048576
    • 提供者：weixin_38564826

  1. Xe同位素散射的中性电流中微子-核。

  2. 旨在直接检测暗物质的大型液体氙探测器将很快成为可行的工具，用于研究中微子物理学。 有关中微子-核散射中核结构影响的信息对于区分此类探测器中的中微子背景可能很重要。 我们对中性电流中微子散射最丰富的氙同位素的差分截面和总截面进行计算。 对于弹性散射，在核壳模型中进行了核结构计算；对于弹性散射和非弹性散射，在准粒子随机相近似（QRPA）和微观准粒子-声子模型（MQPM）中进行了核结构计算。 使用合适的中微子能量分布，我们计算8B太阳中微子和超新星中微子的总平均横截面估计。

  3. 所属分类：其它

    • 发布日期：2020-04-19
    • 文件大小：1048576
    • 提供者：weixin_38617604

  1. HERA带电电流深层非弹性散射中的魅力产生

  2. 首次在e±p碰撞中测量了带电电流深层非弹性散射中的魅力产生，这是使用ZEUS检测器在HERA处收集到的，对应于358 pb-1的综合光度。 在200 GeV2 <Q 2 <60000的运动相空间区域内，在质心能量为s $$ \ sqrt {s} $$ = 318 GeV的情况下，分别给出e + p和e-p散射的结果。 GeV2和y <0.9，其中Q 2是平方的四动量传递，y是无弹性。 在弱的统计不确定性范围内，测量到的弱电魅力产生的横截面与标准模型的预期一致。

  3. 所属分类：其它

    • 发布日期：2020-04-18
    • 文件大小：1048576
    • 提供者：weixin_38655347

  1. 从中微子-氘核反应数据中提取的最终状态相互作用对中微子-核子介子产生截面的影响

  2. 当前和不久的将来的中微子振荡实验需要显着改善的中微子核反应模型。 中微子核子产生的数据对于验证进入此类中微子核模型的相应基本振幅起着至关重要的作用。 因此，必须对从充电电流中微子-氘核反应数据（νμd→μ-πNN）中提取的当前可用数据进行校正，以解决诸如费米运动和最终状态相互作用（FSI）之类的核效应。 我们用一个理论模型研究νμd→μ-πNN，该模型包括由NN和πN散射引起的FSI补充的脉冲机制。 对旁观者动量分布的分析表明，FSI效应显着降低了准自由峰区域上的光谱，并得出了有用的配方，可利用

  3. 所属分类：其它

    • 发布日期：2020-04-07
    • 文件大小：470016
    • 提供者：weixin_38583286

  1. 在VEPP-2000对撞机上使用CMD-3检测器测量e + e-→ηπ+π-横截面

  2. 过程e + e-→ηπ+π-的横截面是使用CMD-3检测器在VEPP-2000对撞机上以1.1到2.0 GeV的质心能量范围收集的数据测量的。 衰减模式η→γγ用于数据样本中的η介子重建，对应于78.3 pb -1的综合光度。 将e + e-→ηπ+π-横截面的能量依赖性拟合在矢量介子优势的框架内，以便提取Γ（ρ（1450）→e + e-）B $$ \ mathcal {B} $$（ρ（1450）→ηπ+π-）和Γ（ρ（1700）→e + e-）B $$ \ mathcal {B} $$（ρ（

  3. 所属分类：其它

    • 发布日期：2020-04-05
    • 文件大小：661504
    • 提供者：weixin_38516804

  1. 使用H1射流横截面测量法确定次阶QCD中的强耦合常数αs（mZ）

  2. 强耦合常数αs是由H1协作使用下一个至前一个领先阶（NNLO）QCD预测从HERA在中性电流深非弹性ep散射（DIS）中的包含射流和双射流横截面确定的。 根据重归一化和因子分解规模的选择，研究了NNLO预测和Zs玻色子质量mZ处的αs（mZ）值的依赖性。 结合使用包含射流和双射流的数据，确定强耦合常数为αs（mZ）= 0.1157（20）exp（29）th。 互补的是，αs（mZ）以及质子的部分分布函数（PDFs）由H1实验测量的射流和包含DIS数据确定。 获得的值αs（mZ）= 0.1142（

  3. 所属分类：其它

    • 发布日期：2020-04-05
    • 文件大小：1048576
    • 提供者：weixin_38548394

  1. 单中性介子生产由带电的电流αβ相互作用对碳氢化合物在？E？½= 3.6 GeV

  2. 使用在Fermilab暴露于NuMI低能宽带抗中微子束的MINERvA检测器，研究了在塑料闪烁体（CH）中通过μon抗中微子带电电流相互作用产生的单个中性介子。 该过程的测量限制了核中中性离子产生的模型，这很重要，因为中性电流类似物是νe出现振荡实验的背景。 给出了对于具有单个观察到的π0且没有带电离子的事件的π0动量和产生角的微分横截面，并将其与模型预测进行了比较。 这些结果包括该过程中π0运动学的首次测量。

  3. 所属分类：其它

    • 发布日期：2020-04-04
    • 文件大小：747520
    • 提供者：weixin_38719578

  1. 从中性电流Drell-Yan测量值约束Parton分布函数

  2. 我们研究过程pp→γ*，Z→ℓ+ ℓ−（with = e，μ）过程中的截面σ和前后不对称性（AFB），以确定质子的Parton分布函数（PDFs）。 我们表明，一旦映射到Dilepton最终状态的不变质量M（ℓℓ），则可观察到的σ和AFB都将显示出统计误差，该误差目前与分配给现有PDF集的误差相当，并且该误差会迅速变小。 大型强子对撞机运行II中积累的光度会比后者高。 此声明适用于高峰（M）区域和非高峰M（β）区域，都位于其正下方和正上方，从而提供了一种在较大（x，Q2）范围内约束夸克PDF的方

  3. 所属分类：其它

    • 发布日期：2020-04-04
    • 文件大小：865280
    • 提供者：weixin_38647567

  1. 用MicroBooNE检测器首次测量氩气中νμ充电电流π0的产生

  2. 我们报告了第一次在氩气上产生的μμ带电电流π0的通量积分横截面的首次测量。 使用MicroBooNE检测器执行此测量，MicroBooNE检测器是在费米实验室暴露于Booster Neutrino Beam的85吨活性质量液态氩时间投射室。 将氩气的结果与较轻核的先前测量结果进行比较，以研究在中微子核散射中产生和运输离子的模型中使用的比例假设。 使用的技术是使用在地球表面运行的液氩时间投射室成功重建和分析产生电磁最终态的中微子相互作用的重要证明。

  3. 所属分类：其它

    • 发布日期：2020-04-03
    • 文件大小：418816
    • 提供者：weixin_38590355

  1. 使用νν$$ \ left（\ overline {\ nu} \ right）\ nu $$-核散射和晶格QCD输入的弱中性电流轴向形状因数

  2. 我们确定中性点电流弱轴向电荷GAZ 0 = − 0.654 3 stat 5 sys $$ {G} _A ^ Z（0）=-0.654 {（3）} _ {\ mathrm {stat}} {{5 ）} _ {\ mathrm {sys}} $$，使用由晶格QCD计算的奇数夸克轴向电荷GA s 0 $$ {G} _A ^ s（0）$$。 然后，我们进行一个现象学分析，在此过程中，我们将动量传递区域0.24≲Q 2 form 0.71 GeV2中来自点阵QCD的奇怪的夸克电磁形状因子与来自MiniB

  3. 所属分类：其它

    • 发布日期：2020-03-30
    • 文件大小：750592
    • 提供者：weixin_38547421

  1. 协变手性扰动理论中的核子产生中性电流弱介子

  2. 在明显的相对论重子手性扰动理论中，研究了中微子和反中微子在核子目标上诱导的中性电流单小子产生，其中显性Δ（1232）自由度高达O（p3）。 在低能的情况下，适用手性摄动理论，不同反应通道的总截面表现出相当大的非共振贡献，这在中微子振荡和截面实验（如GENIE和NuWro）中广泛使用的事件发生器中不存在 。

  3. 所属分类：其它

    • 发布日期：2020-03-30
    • 文件大小：908288
    • 提供者：weixin_38556189
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