我们考虑一个5d Yang–Mills–Higgs理论，它具有一个紧凑的ADE类型的量规组G和R3,1×R +上的一个伴随标量场，其中R + = [0，∞）是半线。 该模型具有五个伴随标量的最大超对称扩展是在沿圆S1缩小R3,1×R +×S1的6d N =（2,0）超保形场理论之后出现的。 我们表明，在低能量极限中，当沿R3,1的动量远小于沿R +的动量时，5d Yang–Mills–Higgs理论简化为R3,1的非线性sigma模型，并以同组G / H为目标 空间。 这里，H是由无穷远处的希格

我们考虑在R3,1×I上有一个紧凑的ADE型仪表组G的5d Yang-Mills理论，其中I是区间。 该模型的最大超对称扩展出现在R3,1×S22上的6d N =（2,0）超保形场理论的S1上的压缩之后，其中S22≅I×S1是具有两个孔的两个球体。 在低能量极限中，当I的长度变小时，5d Yang-Mills理论简化为R3,1上以Lie组G为目标空间的非线性sigma模型。 它包含相互作用场的无限塔，其红外的主导项是四阶导数Skyrme项。 简要讨论了导致超Kählersigma模型目标空间的最

由于辅助场问题，构造Skyrme项的超对称扩展是一个长期存在的问题。 即，辅助场可能传播并且不能被消除，以及具有四阶时间导数项的问题。 在本文中，我们首次构建了在四个时空维度上Skyrme项的超对称扩展，这种扩展是在显然不存在辅助场问题的超对称超场形式主义中进行的。 超对称理论中的手性对称性断裂不仅导致南布-戈德斯通（NG）玻色子（pions），而且导致相同数量的准NG玻色子，因此低能理论用SL（N，ℂ$$ \ NG玻色子的值为mathrm {\ mathbb {C}} $$）的矩阵字段，而不