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搜索资源列表

  1. 挑战30天C ++ 入门极限

  2. 一个月挑战 C++. 挑战30天C ++ 入门极限 管宁写的 二零零五年

  3. 所属分类：C

    • 发布日期：2010-10-28
    • 文件大小：2097152
    • 提供者：eaide

  1. epson打印机纸张使用极限清零

  2. epson打印机纸张使用极限清零，方便大家使用，打开时请关闭杀毒软件，不然会被删除。

  3. 所属分类：网管软件

    • 发布日期：2011-09-06
    • 文件大小：654336
    • 提供者：jooling

  1. 极限编程开发模式介绍

  2. 积极发扬零分共享的精神啊，鄙视那些在网上抛高分的家伙，没公德心。

  3. 所属分类：其它

    • 发布日期：2011-11-28
    • 文件大小：41984
    • 提供者：atmaishulan

  1. [零极限.生活篇].(美)玛贝尔·卡茨著

  2. 很好的一本书，讲述 “荷欧波诺波诺” 心理疗法.

  3. 所属分类：讲义

    • 发布日期：2016-05-24
    • 文件大小：17825792
    • 提供者：u012344783

  1. QCD在零和非零化学势下的手性交叉

  2. 我们提供了在重子（B），奇异（S），电荷（Q）和同位旋（I）化学势μX= B，Q，S的零和非零值下QCD手性交叉的伪临界温度的结果 ，一世。 使用对两个退化的上下动态夸克和一个动态奇异夸克进行的晶格QCD计算获得了结果，夸克质量对应于连续子极限中的pion和kaon质量的物理值。 通过将伪临界温度参数化为Tc（μX）= Tc（0）[1-κ2X（μX/ Tc（0））2-κ4X（μX/ Tc（0））4]，我们从泰勒展开式确定κ2X和κ4X μX中的手性可观察物的数量 对于Tc（0）=（156.5±

  3. 所属分类：其它

    • 发布日期：2020-05-05
    • 文件大小：557056
    • 提供者：weixin_38625143

  1. 强子共振的结构，其振幅接近零

  2. 我们讨论了散射振幅的解析结构与以振幅的极点表示的本征态原点之间的关系。 如果本征态不是通过感兴趣的通道中的相互作用动态生成的，则极点的残差将在零耦合极限处消失。 基于散射振幅相位的拓扑性质，我们表明极点必须在此极限处与Castillejo-Dalitz-Dyson（CDD）零相遇。 结论是，如果在本征态极点附近存在CDD零，则本征态的动力学分量很小。 我们显示，共振的线形从Breit-Wigner形式失真，这是附近CDD零的可观察结果。 最后，研究了K'N-πΣ振幅的极点和CDD零点的位置，讨论

  3. 所属分类：其它

    • 发布日期：2020-05-05
    • 文件大小：537600
    • 提供者：weixin_38710323

  1. 使用LHC堆积相互作用作为零偏差样本的搜索策略

  2. 由于相对于有趣的物理过程的速率而言，带宽有限且质子-质子相互作用的横截面较大，因此在大型强子对撞机（LHC）上产生的大多数事件都将被实时丢弃。 复杂的触发系统必须快速决定应保留哪些事件，并且对于广泛的过程非常有效。 但是，此触发系统无法容纳许多过程。 此外，可能会有超出触发数据采集之后构造的标准模型（BSM）的物理模型，但在运行时未实现任何触发。 通过利用堆积交互作用作为有效的零偏差样本，可以解决这两种情况。 在高发光度LHC操作结束时，该零偏差数据集将积累大约1 fb-1的数据，从中可以为文献

  3. 所属分类：其它

    • 发布日期：2020-05-05
    • 文件大小：328704
    • 提供者：weixin_38605133

  1. 基于二维动力学三角剖分的Ising模型的绝对零临界

  2. 通过在电位中引入循环计数参数和线性项，我们重新考虑了基于N×N Hermitian两矩阵模型的二维动态三角剖分中Ising模型的重要性。 我们证明即使在Ising模型是经典的大N极限下，通过调整循环计数参数，临界温度也可以达到绝对零，并且相应的连续论也证明既不是纯重力也不是重力的量化理论。 与中心电荷为1/2的共形物质耦合。

  3. 所属分类：其它

    • 发布日期：2020-05-03
    • 文件大小：391168
    • 提供者：weixin_38655011

  1. Toda场论中的变形SW曲线和零向量解耦方程

  2. 结果表明，傅立叶变换后的变形Seiberg-Witten曲线方程被映射为包含额外完全退化场的AGT双2d CFT cnformal块的微分方程。 我们仔细地在对偶性的两个方面匹配参数，因此不仅提供了简单的Nekrasov-Shatashvili极限中AGT对应关系的独立证明，而且还提供了AGT扩展到CFT保形块中包含辅助字段的情况。 讨论了我们的结果对研究大类n阶Fuchsian微分方程的单峰问题的意义。

  3. 所属分类：其它

    • 发布日期：2020-05-01
    • 文件大小：454656
    • 提供者：weixin_38696590

  1. 零无穷远处的多软胶子极限和扩展的电流代数

  2. 在本说明中，我们考虑了当前代数对树状胶子散射振幅在四个维度上的多软极限的解释的方面。 建立在正螺旋度胶子软极限与零水平Kac-Moody电流的Ward身份之间的关系的基础上，我们使用双软极限来定义Sugawara能量动量张量，并使用三重和四重 -soft限制，表明它满足CFT的正确OPE。 我们研究了所得的Knizhnik-Zamolodchikov方程，并表明它们对于MHV振幅中的正螺旋胶子成立。 转向次主导软术语，我们定义了一个单参数电流族，其沃德标识与通用树级次主导软行为对应。 我们计算出

  3. 所属分类：其它

    • 发布日期：2020-04-30
    • 文件大小：595968
    • 提供者：weixin_38597970

  1. 软极限的矢量有效场论

  2. 我们提出了使用散射振幅的红外结构的矢量有效场论的自底向上构造。 我们的结果采用了两个不同的软运动学探针：降维后的多个软限制和单个软限制分别适用于四个维度和常规维度。 两种方法都唯一地将Born-Infeld（BI）模型指定为向量的唯一理论，该向量是完全由某些红外条件完全固定的，这些条件将pion的Adler零推广。 这些软特性暗示了BI理论中关于壳上散射振幅的新的递归关系，并暗示了存在更多种类的矢量有效场论。

  3. 所属分类：其它

    • 发布日期：2020-04-23
    • 文件大小：181248
    • 提供者：weixin_38500607

  1. 欧氏空间中的零能量散射计算

  2. 我们证明，对于零入射能量极限中的散射幅度，Bethe–Salpeter方程可以转换为纯欧几里得形式，对于束缚态就是这种情况。 欧几里德振幅和Minkowski振幅之间的解耦仅对于零能量散射可观察到是可能的，并且允许根据欧几里德Bethe–Salpeter振幅确定散射长度。 这种可能性极大地简化了Bethe–Salpeter方程的数值解，并提出了另一种无需使用Luscher形式主义即可在Lattice Euclidean计算中计算散射长度的方法。 这项工作中包含的推导是针对标量粒子和一玻色子交换核

  3. 所属分类：其它

    • 发布日期：2020-04-22
    • 文件大小：324608
    • 提供者：weixin_38529123

  1. 场零和弦理论振幅中平面零的射影

  2. 我们在各种理论中研究了树级散射幅度的平面零点的射影特性。 而对于纯标量场理论，我们发现五点振幅的平面零点不具有射影不变性，而将标量耦合到标量场则产生树级振幅，其平面零点由标注坐标的立体坐标中的齐次多项式确定。 流出粒子的飞行方向。 在纯规范理论的情况下，如果考虑到弦校正，通常会破坏这种投影结构。 具有引力子发射的两个标量的散射幅度恰好在平面极限中消失，而对于违反螺旋结构，平面引力子幅度为零。 这些结果通过使用单值投影计算的字符串效果进行了校正，该效果使平面幅度非零。 最后，我们讨论了如何从散射振

  3. 所属分类：其它

    • 发布日期：2020-04-21
    • 文件大小：841728
    • 提供者：weixin_38702945

  1. f（T，B）远平行重力中的弱场极限和引力波

  2. 我们推导了$$ f \ left（T，B \ right）$$ fT，B重力的引力波，它是远平行重力的扩展，并通过线性化场方程来证明它等效于f（R）重力。 弱场极限近似。 f（T，B）的重力显示了三个极化：广义相对论的两个标准，加号和叉形，这两个极化纯粹是横向的，具有两个螺旋，无质量张量极化模式，以及一个附加的具有零螺旋的大规模标量模式。 最后一个是纵向和横向呼吸标量极化模式的混合。 边界项B激发额外的标量极化，并且标量场的质量通过添加新的自由度（即单个混合标量极化）破坏了TT规范的对称性。

  3. 所属分类：其它

    • 发布日期：2020-04-20
    • 文件大小：358400
    • 提供者：weixin_38707217

  1. Eikonal准准模是否与不稳定的圆形零大地测量学相关联？

  2. 在Cardoso等人中。 [6]有人声称，在正常状态下，任何静止的，球对称的和渐近平坦的黑洞发出的准正态模是由圆空测地的参数决定的：准正态模的实部和虚部是频率的倍数 圆形空短程线的不稳定性时标。 我们将考虑爱因斯坦-洛夫洛克理论中渐近平坦的黑洞，在正常状态下寻找引力准正规模的解析表达式，并分析零大地测量学。 两种现象的比较表明，在爱因斯坦-洛夫洛克理论中，零距离测地线与准法线模式之间的预期联系受到了破坏。 但是，在许多其他情况下也存在对应关系，在这里我们制定其实际极限。

  3. 所属分类：其它

    • 发布日期：2020-04-20
    • 文件大小：322560
    • 提供者：weixin_38619467

  1. 零时空中的零大地测量学和引力透镜

  2. 研究了非奇异时空中的零距离测地线和引力透镜。 根据无效大地测量的性质，将时空分为几种情况。 在弱偏转极限下，我们发现非奇异性参数q对图像位置和放大倍数的影响可以忽略不计。 在强偏转极限下，获得了非奇异黑洞背景和弱非奇异时空中引力透镜的系数和可观测值。 比较这些结果，我们发现，在弱非奇异的时空中，相对论图像比非奇异的黑洞具有较小的角位置和相对放大率，但具有更大的角间隔。 这些结果可能提供一种探测时空非奇异性参数的方法，并在不久的将来被天文仪器加以限制。

  3. 所属分类：其它

    • 发布日期：2020-04-19
    • 文件大小：1048576
    • 提供者：weixin_38681628

  1. 关于重力的（A）dS解耦极限

  2. 我们考虑了在（A）dS上无重影的重力的各种解耦极限。 第一个是对AdS空间的解耦限制，其中，当AdS半径保持固定时，质量变为零。 这导致相互作用的大规模Proca向量理论具有Λ2〜（M Pl m）1/2强耦合尺度，该尺度在构造上没有重影，但不能以到目前为止考虑的广义Proca理论的形式提出。 我们评论了这种Proca理论与边界CFT之间可能存在的对偶性。 我们考虑的第二个去耦极限是dS的新极限，它是通过将质量传递到有限的部分无质量值而获得的。 为此，我们引入了标量Stückelberg场，该场恢

  3. 所属分类：其它

    • 发布日期：2020-04-18
    • 文件大小：882688
    • 提供者：weixin_38709816

  1. 大量矢量介子的特殊性及其零质量极限

  2. 与无质量的QED相比，大规模的QED具有两个保守的电荷。 一种是屏蔽的（消失的）麦克斯韦电荷，该电荷通过相同守恒的麦克斯韦电流与大量矢量介子直接相关，而粒子反粒子计数电荷的存在取决于物质。 厄米物质场与大量矢量势的耦合出现了一种特殊的情况。 在这种情况下，唯一的电流就是屏蔽的麦克斯韦电流，并且耦合在无质量极限内消失。 在自我相互作用的大矢量介子的情况下，情况变得更加特殊，因为通常保证一阶幂计数准则有效性的可重归一化性分解为二阶，并且需要补充性的Hermitian H场。 在BRST规范理论公式中

  3. 所属分类：其它

    • 发布日期：2020-04-11
    • 文件大小：618496
    • 提供者：weixin_38681147

  1. 零云测地学和弦云背景下的强场引力透镜

  2. 本文致力于研究弦云背景下黑洞的两个有趣问题。 首先，我们研究零大地测量学，并发现粒子的不稳定轨道运动。 其次，我们计算了强磁场极限下的偏转角。 然后，我们在银河系中心找到相对质量图像的位置，放大倍率和可观察到的相对论图像。 我们得出的结论是，字符串参数在很大程度上影响着镜头制作过程，结果与Schwarzschild黑洞完全不同。

  3. 所属分类：其它

    • 发布日期：2020-04-09
    • 文件大小：1048576
    • 提供者：weixin_38680811

  1. 残留Z 3对称的轻黄酮的质量极限

  2. 我们提出了一个改进的Altarelli和Feruglio A 4模型，其中引入了一个附加的A 4单重素黄酮。 在这个模型中，非零的θ13由这个额外的A 4单峰素类黄酮给出，它破坏了三双最大混合。 在具有U（1）R对称性的超对称性框架中，我们通过驱动场获得了黄酮的真空期望值（VEV）和VEV排列。 如果黄酮质量较轻，则认为黄酮会引起独特的风味破坏过程。 假设SUSY粒子的质量足够重，以致SUSY的贡献可以忽略不计，我们讨论了通过带电荷的轻子区域中的黄酮交换违反了Yukawa相互作用的风味。 根据电

  3. 所属分类：其它

    • 发布日期：2020-04-09
    • 文件大小：459776
    • 提供者：weixin_38703295
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