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搜索资源列表

  1. 2010电子技术基础 杨相生版 （模拟电子技术部分）习题，课件，答案

  2. 习题二参考答案 2.1 解：组合逻辑电路是由逻辑门电路组成的，实现一定逻辑功能的简单逻辑电路，其电路结构特点是功能上无记忆，结构上无反馈。组合逻辑电路任一时刻的输出只取决于该时刻的各输入状态。 2.2 解：由图可得对应的逻辑函数表达式： （a） ，实现异或功能。 A B C S 0 0 0 0 0 1 0 1 1 0 0 1 1 1 1 0 （b）， ，对应的真值表为： 可见，实现了一位半加器的功能。 （c）设 ，则 ，可见当ABC相同时输出为1，ABC不同时输出为0，实现检测ABC同一电路。

  3. 所属分类：C

    • 发布日期：2010-04-03
    • 文件大小：12582912
    • 提供者：zddsaxccd

  1. 2007年某类考试试卷（数字电子技术）b.zip

  2. 科目：数字电子技术 带___计算器___入考场 题：（每题6分，共18分） EDCBAF)(++=的反演式=F 对偶式=′F 诺图化简逻辑函数为最简与或式。（12分） 三、用公式法化简下列逻辑函数为最简“与或”表达式，并用逻辑门 逻辑关系（16分） 1. 2. BCDADBDBAF+++=1168012)()()()011.1011(===码余34218012)()()()101001(===BCD ΣΣ+=dmDCBAF)15,11,10,7,5,3,2()13,9,6,4,1,0(),,,

  3. 所属分类：专业指导

    • 发布日期：2008-12-23
    • 文件大小：78848
    • 提供者：li200741302112

  1. 《运筹学》试题样卷（一）

  2. 1. 无孤立点的图一定是连通图。 2. 对于线性规划的原问题和其对偶问题，若其中一个有最优解， 另一个也一定有最优解。 3. 如果一个线性规划问题有可行解，那么它必有最优解。 4．对偶问题的对偶问题一定是原问题。 5．用单纯形法求解标准形式（求最小值）的线性规划问题时，与对应的变量都可以被选作换入变量。 6．若线性规划的原问题有无穷多个最优解时，其对偶问题也有无穷 多个最优解。

  3. 所属分类：讲义

    • 发布日期：2018-05-25
    • 文件大小：253952
    • 提供者：qq_36708861

  1. 电子科技大学2018级 研究生图论课程四次测试题（期末相关）之三——图论作业3

  2. 本资料为2019级电子科大图论及应用平时测试答案 姓名 学号 另 女 由于在考试中获得好成绩,名学牛将获得下列书籍的奖励,分别是:代数学、微积分 、微分方程、几何学、数学史、规划学、拓扑学。每门科目只有本书,而 每名学生对书的喜好是: 每名学生是否都可以得到他喜欢的书?为什么?用图论方法求解 et M=leeza s 设图是>阶简单图,为偶数,且最小度 贝中存在因子。 G中彐 H<.=p 单 为数」→为侣图 午,=G-FxG有图a,故年中有3图3 证明:完全图可以因子分解。 06-c

  3. 所属分类：讲义

    • 发布日期：2020-05-13
    • 文件大小：387072
    • 提供者：qq_40285585

  1. 具有F项的规范线性sigma模型的T对偶变换

  2. 我们在超场形式主义的二维理论中发展了对偶变换规则。 即使我们二元化的手性超场涉及一个F项，我们也可以凭借手性超场的性质对其进行二元化。 我们将中性手性超场的对偶变换规则应用于五脑的N =（4,4）线性线性sigma模型。 我们还研究了A1型ALE空间在N =（4,4）规范线性sigma模型中带电手性超场的对偶变换规则。 在这两种情况下，我们都获得了超场形式主义中的双重拉格朗日派。 在低能量极限中，我们发现它们的对偶变换被解释为符合Buscher规则的T对偶变换。

  3. 所属分类：其它

    • 发布日期：2020-05-03
    • 文件大小：508928
    • 提供者：weixin_38535364

  1. “手性”和“非手性” 3d Seiberg对偶

  2. 我们针对具有F旋子的3d N $$ \ mathcal {N} $$ = 2自旋（7）规范理论，提出了Seiberg对偶。 对于F≥6，该理论允许使用SU（F -4）量规组进行磁性双重描述。 磁性方面的物质含量为“手性”，对偶关系将“手性”和“非手性” 3d规范理论联系起来。 作为推论，我们可以为3d N $$ \ mathcal {N} $$ = 2 G 2规范理论建立一个Seiberg对偶，并涉及基本问题。

  3. 所属分类：其它

    • 发布日期：2020-05-02
    • 文件大小：323584
    • 提供者：weixin_38723753

  1. 同质M2对偶

  2. 通过寻找新的引力对偶来激发具有N> 4超对称性的M2谱系-等效地，具有Killing超级代数osp $$ M理论背景\ mathfrak {o} \ mathfrak {s} \ mathfrak {p} $$（N | 4 ），对于N> 4 －我们将对称性李代数的均匀M理论背景（除小间隙外）分类为$$ \ mathfrak {so} $$（n）⊕因此$$ \ mathfrak {so} $$（3 ，2）对于n = 5，6，7。我们发现n = 6，7没有新的背景，但是我们确实找到了

  3. 所属分类：其它

    • 发布日期：2020-05-01
    • 文件大小：965632
    • 提供者：weixin_38519387

  1. Branes和2d N $$ \ mathcal {N} $$ =（2，2）具有正交和辛群的规范理论

  2. 我们使用IIA型弦理论中的金属丝和取向平面构造具有正交和辛群的二维N $$ \ mathcal {N} $$ =（2，2）超对称规范理论。 通过将构型提升至M理论，可以解决许多有关构造的难题，包括在定向2平面上交换NS5分子的效果。 这些理论的低能特性和推测对偶性在M-brane描述中得以再现。 具有正交和辛群的N $$ \ mathcal {N} $$ =（4，4）理论的相似构造导致这些理论出现新的对偶猜想。

  3. 所属分类：其它

    • 发布日期：2020-04-30
    • 文件大小：595968
    • 提供者：weixin_38626179

  1. 减少交错费米子的SO（4）不变Higgs-Yukawa模型

  2. 我们探索了一个四维SO（4）不变格Higgs-Yukawa模型的相结构，该模型包括与实际标量场相互作用的四个简化的交错费米子。 费米子属于对称群的基本表示，而三个标量场分量在SO（4）的自对偶表示中转换。 该模型是具有相同对称性的四费米子系统的推广，由于其不寻常的相结构，该相结构包括无质量的块状和块状的对称相，并由一个非常窄的相隔开，其中小的双线性冷凝物破坏了SO（4）对称性。 当下。 本文中描述的概括仅包括标量动力学项的添加。 我们找到了扩大相图的区域，该区域没有显示出任何费米子冷凝物或对称性

  3. 所属分类：其它

    • 发布日期：2020-04-10
    • 文件大小：622592
    • 提供者：weixin_38545485

  1. （0,4）对偶

  2. 我们研究了一类二维N = 0，4 $$ \ mathcal {N} = \ left（0，\; 4 \ right）$$振动量规理论，这些理论流向超共形场理论。 我们发现超保形场理论的对偶性类似于Sd \ mathcal {S} $$类的4d N = 2 $$ \ mathcal {N} = 2 $$理论，用Riemann曲面C $$ \ mathcal标记 {C} $$。 双重描述来自各种裤子对分解，涉及到T N理论的类似物。 特别是，我们发现此类理论的超保形指标可以根据C $$ \ math

  3. 所属分类：其它

    • 发布日期：2020-04-09
    • 文件大小：743424
    • 提供者：weixin_38584642

  1. 具有8个超对称的正交规范理论的2d对偶

  2. 我们最近猜想出一组与N $$ \ mathcal {N} $$ =（4，4）超对称的二维正交规范理论有关的对偶性，类似于Hori对偶的N $$ \ mathcal {N} $$ =（ 2，2）超对称。 在这里，我们通过计算双对的椭圆族并表明它们是一致的，来对此猜想进行定量测试。 正交规范理论的椭圆类具有多个拓扑扇区，这些扇区取决于组的整体结构以及离散θ参数的值。 我们通过确定给定扇区是否具有（S）Pin结构来推导对θ参数的依赖性。

  3. 所属分类：其它

    • 发布日期：2020-04-09
    • 文件大小：307200
    • 提供者：weixin_38700790

  1. II型双场理论的奇异对偶

  2. 我们在II型双场理论中对Ramond–Ramond场进行了奇异的对偶化，其中它们被编码为O（D，D）的Majorana–Weyl旋轴。 从一阶主动作开始，确定了关于O（D，D）的张量-旋转轴的对偶理论。 此张量-自旋轴受制于民主表述所需的（自）对偶约束的奇异版本。 我们表明，在组件中，将O（D，D）还原为GL（D），就可以得到预期的奇异对偶理论，即混合的Young tableaux场。 为此，我们将奇异对偶化推广到自对偶字段，例如IIB型弦理论中的4形式。

  3. 所属分类：其它

    • 发布日期：2020-04-07
    • 文件大小：309248
    • 提供者：weixin_38732519

  1. SU（4）-结构背景上的镜像对称和超对称

  2. 我们重温具有SU（4）-结构的流形上IIB型的背景，并讨论了分别由复杂的和辛的内部几何引起的两组解。 两者都可以根据广义的复杂几何来实现。 我们确定了一个与复杂和辛超对称系统相关的图。 在半平坦的圆环束设置中，此贴图对应于T对偶，并建议了一种将镜像变换扩展到非Kähler几何形状的方法。

  3. 所属分类：其它

    • 发布日期：2020-04-06
    • 文件大小：712704
    • 提供者：weixin_38659805

  1. 任意维度上的Abelian p型对偶不变自相互作用

  2. 我们分析了维数为D = 4N的时空中2N形式麦克斯韦场的非线性相互作用。基于Pasti-Sorokin-Tonin（PST）方法，得出了动力学的一般一致性条件，以同时考虑这两个明显的SO。 （2）对偶不变性和Lorentz不变性。 对于通用维D = 4N，我们确定这种情况的精确解的典范类，它表示D = 4中已知非线性对偶不变麦克斯韦理论的推广。结果表明，所得理论等效于相应的 Gaillard-Zumino-Gibbons-Rasheed（GZGR）提出的一类规范理论，其中对偶性只是运动方程的对

  3. 所属分类：其它

    • 发布日期：2020-04-05
    • 文件大小：691200
    • 提供者：weixin_38622125

  1. SO（8）超重力的完全D = 11嵌入

  2. 完成S7上D = 11超重力到D = 4 N = 8 SO（8）规范超重力的截断公式，以包括D = 11三态势A ^（3）对D =的完全非线性依赖性 4个字段，并显示其一致性。 完全嵌入到A ^（3）中自然是用D = 4张量层次的受限版本表示，仍然是N = 8，但只有SL（8）-协变。 通过利用D = 4对偶关系，在场强F ^（4）的级别上消除了此方法引入的冗余。 最后，给出了完全一致的截断公式的新表达式，这些表达式在所有D = 11和D = 4字段中都是显式的。

  3. 所属分类：其它

    • 发布日期：2020-04-04
    • 文件大小：208896
    • 提供者：weixin_38590355

  1. 违反奇偶校验的弹性散射的γZ盒校正的Quark-hadron对偶约束

  2. 根据最近对夸克的强子对偶性和氘核中奇偶违反深部非弹性散射的观察，我们检验了对违反奇偶性的弹性电子-质子散射的干扰γZ盒校正。 电磁核子结构功能下降到Q2≥1 GeV2。 假定behaviorZ质子结构函数也具有类似的行为，我们发现对偶性将ZZ箱校正限制为质子的弱电荷为“ –e” –ÎZV =（5.4±0.4）×10×3 在Qweak实验的运动学方面。 在同一模型中，我们还提供了未来违反奇偶性实验的γZ校正的估计，例如Jefferson Lab的MOLLER和Mainz的MESA。

  3. 所属分类：其它

    • 发布日期：2020-04-04
    • 文件大小：573440
    • 提供者：weixin_38610682

  1. LLM背景上的半经典（2）字符串

  2. 对于通用LLM几何，我们研究了存在于LLM平面白色区域上的半经典字符串解决方案。 这些串激励由守恒电荷E，J和S标记，因此在全息图上对N = 4超级Yang–Mills的SL（2）区段中的算符是双重的，它由作用于复杂标量场Z的协变导数组成。 另一方面，LLM几何本身对由O（N2）Z场组成的算子是对偶的，因此对我们的解（包括严格激励和背景）对偶的算子是非平面的。 在一个适当的短字符串限制中，我们认为，所找到的字符串解决方案应该与规范理论语言中的局部SL（2）运算符对偶。 这使我们能够对最近的提议进

  3. 所属分类：其它

    • 发布日期：2020-04-03
    • 文件大小：338944
    • 提供者：weixin_38522795

  1. 二维N $$ \ mathcal {N} $$ =（0，4）对大型IIA中的AdS3解决方案进行双重对冲

  2. 在本文中，我们讨论了具有AdS3×S2因子的IIA型超大质量无穷大新解决方案系列，其中保留了N $$ \ mathcal {N} $$ =（0，4）SUSY。 在研究了背景的几何方面之后，我们提出了具有精确颤动族的对偶性，该颤动族在低能量时流向（0,4）个固定点。 这些颤动包括由物质场耦合的两类（4,4）线性颤动。 我们对提案进行各种测试。

  3. 所属分类：其它

    • 发布日期：2020-03-30
    • 文件大小：675840
    • 提供者：weixin_38688906

  1. （0,2）对偶和4单

  2. 我们建议在3d N $$ \ mathcal {N} $$ = 2 XYZ模型和3d N $$ \ mathcal之间建立一个简单的拉格朗日2d N $$ \ mathcal {N} $$ =（0，2）对偶接口 {N} $$ = 2 SQED可以与最简单的三角4流形相关：4-单形。 然后，我们开始充实具有边界和2d N $$ \ mathcal {N} $$ =（0，2）接口的更一般的三角4流形之间的字典。 特别是，我们确定了与（3），（2、4）和（2、4）Pachner移动相关的与4d三角剖分

  3. 所属分类：其它

    • 发布日期：2020-03-27
    • 文件大小：1048576
    • 提供者：weixin_38692043

  1. 二维N $$ \ mathcal {N} $$ =（2，2）*超对称Yang-Mills理论和可积模型的重力对偶

  2. 可以从具有扭曲的2D N $$ \ mathcal {N} $$ =（4，4）理论获得2D N $$ \ mathcal {N} $$ =（2，2）*超对称Yang-Mills理论 质量变形。 在本文中，我们使用大N和大't霍夫特耦合极限，构造了二维D $$ \ mathcal {N} $$ =（2，2）*超对称U（N）Yang-Mills理论的重力对偶理论， 5D测量的超重力。 在紫外线范围内，此构造还提供了2D N $$ \ mathcal {N} $$ =（2，2）* U（N）拓扑Yan

  3. 所属分类：其它

    • 发布日期：2020-03-24
    • 文件大小：1048576
    • 提供者：weixin_38725950
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