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  1. 数据结构（严蔚敏）配套纯C代码

  2. // algo12-1.cpp 根据事务文件成批地更改主文件并得到一个新的主文件 #include"c1.h" struct RedType // 主文件记录类型 { int accounts; // 帐号 int amount; // 余额 }; struct RcdType // 事务文件记录类型(比主文件记录类型多了成员code) { int accounts; // 帐号 int amount; // 存取的数量(存为+,取为-) char code; // 修改要求(I:插入 U:修

  3. 所属分类：C

    • 发布日期：2010-11-02
    • 文件大小：231424
    • 提供者：Dylan1989_FOR

  1. F类和异常的理论

  2. 我们根据属g曲线考虑关于纤维化的6d（2，0）理论，并沿着纤维将其尺寸缩减为具有二元性缺陷的4d理论。 这概括了S类理论，对于这些理论而言，纤维化是微不足道的。 在当前设置中非平凡的纤维化意味着，在曲线的复杂结构中编码的4d理论的轨距耦合会发生变化，并且会经历S对偶变换。 这些一元性缺陷在时空中大约在2d个位点发生，即二重性缺陷，在该位点以上，纤维是单一的。 纤维化在此起的关键作用是将这种设置称为F类理论。在最简单的情况下，这会导致4d N = 4 $$ \ mathcal {N} = 4 $$

  3. 所属分类：其它

    • 发布日期：2020-05-01
    • 文件大小：806912
    • 提供者：weixin_38638033

  1. （2,0）CFT和手性代数猜想的M理论重构

  2. 我们研究了6d中A N -1系列（2，0）CFT的M理论隆起的各个方面，这些方面描述了N M5麸在平面空间中的世界体积理论。 我们展示了如何将此CFT的OPE系数和缩放尺寸的知识直接转换为M理论动量展开的特征。 尤其是，我们通过四点梅林振幅的平坦空间极限来发展M理论中的四重S矩阵的扩展。 这包括从6d CFT数据正确地再现R 4项的已知贡献。 计算的核心是不在应力张量多重中的半BPS算符的OPE系数，我们通过量子WN $$ {\ mathcal {W}} _ N $$之间的先前推测关系[1]来获

  3. 所属分类：其它

    • 发布日期：2020-04-30
    • 文件大小：746496
    • 提供者：weixin_38707240

  1. 具有非平凡的Stiefel-Whitney类的6d N $$ \ mathcal {N} $$ =（1，0）SCFT的压缩

  2. 我们考虑在T 2上采用非常平常的Stiefel-Whitney类（或等效的't Hooft磁通量）引入了非常易碎的6d N $$ \ mathcal {N} $$ =（1，0）SCFT，对其风味对称性组进行了压缩。 。 这些系统也可以作为相应5d理论的扭曲S 1压缩来研究。 通过结合这两个观点，我们得出了4d N $$ \ mathcal {N} $$ = 2 SCFT的各种性质。 特别是，我们发现所有4d秩为1 N $$ \ mathcal {N} $$ = 2个具有6维维度库仑分支算子且具

  3. 所属分类：其它

    • 发布日期：2020-04-30
    • 文件大小：1048576
    • 提供者：weixin_38707153

  1. B型异常匹配和6D（2,0）理论

  2. 我们研究与1 2 $$ \ frac {1} {2} $$ -BPS库仑分支算子在4D N $$ \ mathcal {N} $$ = 2超共形场理论中相关的B型共形异常。 当真空保持共形对称时，这些异常与库仑分支手性环中的两点函数系数一致。 它们是精确边际耦合的非平凡函数，可以从S 4分区函数确定。 在本文中，我们检查了希格斯分支模空间的真空中这些异常的命运，共形对称性自发破裂。 我们非扰动地指出，这些异常在共形流形上是协变常数。 在某些情况下，这可以用来表明它们在断开和未断开的阶段都匹配。

  3. 所属分类：其它

    • 发布日期：2020-04-29
    • 文件大小：761856
    • 提供者：weixin_38618140

  1. 等价于6d SCFT的几种描述

  2. 我们显示了三个不同的BPS分区函数，即6d N = 1的椭圆类，0 $$ \ mathcal {N} = \ left（1，\ 0 \ right）$$ Sp（1）规范理论 10种口味和张量倍数，则5d N的Nekrasov分配函数= 1 S p 2 $$ \ mathcal {N} = 1 \ \ mathrm {S} \ mathrm {p}（2）$$量规理论，具有10种口味 ，并且具有10种口味的5d N = 1 SU 3 $$ \ mathcal {N} = 1 \ \ mathrm {

  3. 所属分类：其它

    • 发布日期：2020-04-21
    • 文件大小：811008
    • 提供者：weixin_38682026

  1. 3位数表示法中的自由共形场的分区函数

  2. AdS / CFT对偶的最简单示例对应于d维的自由CFT，其中矢量或场的场表示内部对称群在大N限内对偶，这是AdS d +1中无质量或无质量加大量高自旋的理论。 当保形场属于高维表示时，即携带两个以上的内部对称指数时，人们可能还会研究泛化。 在这里，我们考虑3-基本（“ 3-plet”）表示的情况。 一种动机是与多个M5膜理论的推测联系：启发式论点表明，它可能与具有AdS的大N对称组的3 ple表示中的6d（2,0）张量多重峰的（相互作用）CFT有关。 7双。 我们针对U（N）的三重表示中的自

  3. 所属分类：其它

    • 发布日期：2020-04-21
    • 文件大小：975872
    • 提供者：weixin_38720997

  1. 具有调谐（SU（3）×SU（2）×U（1））/ℤ6对称性的一般F理论模型

  2. 我们在一般基础上构造F理论Weierstrass模型的一般形式，给出具有尺度组（SU（3）×SU（2）×U（1））/ℤ6和一般关联物质的6D或4D超重力理论，其中 包括标准模型的内容。 Weierstrass模型是通过取消对具有U（1）规范对称性且电荷q≤4的模型（由第一作者先前发现）取消Higgsing来识别的。 该模型包括在早期工作中确定的两个不同的分支，并作为特殊情况包括Cvetič，Halverson，Lin，Liu和Tian最近研究的模型类别，我们明确地证明了通过SU（）进行统一的可

  3. 所属分类：其它

    • 发布日期：2020-04-17
    • 文件大小：606208
    • 提供者：weixin_38547882

  1. （0,4）对偶

  2. 我们研究了一类二维N = 0，4 $$ \ mathcal {N} = \ left（0，\; 4 \ right）$$振动量规理论，这些理论流向超共形场理论。 我们发现超保形场理论的对偶性类似于Sd \ mathcal {S} $$类的4d N = 2 $$ \ mathcal {N} = 2 $$理论，用Riemann曲面C $$ \ mathcal标记 {C} $$。 双重描述来自各种裤子对分解，涉及到T N理论的类似物。 特别是，我们发现此类理论的超保形指标可以根据C $$ \ math

  3. 所属分类：其它

    • 发布日期：2020-04-09
    • 文件大小：743424
    • 提供者：weixin_38584642

  1. 6d链条

  2. 我们考虑在F理论中根据具有负自相交1,2和4的球面的线性链在F理论中实现的6d（1,0）SCFT中出现的字符串的束缚状态。其中包括与N small相关的字符串 E 8个实例，以及与M5理论中探查A和D型奇异性的M5谱系相关联，或与IIB类弦论中探查ADE奇异性的D5谱系相关的示例。 我们发现，这些字符串的绑定状态允许（0,4）超对称颤动描述，并说明如何计算其椭圆属。

  3. 所属分类：其它

    • 发布日期：2020-04-09
    • 文件大小：667648
    • 提供者：weixin_38642369

  1. 6D理论的Skyrme模型

  2. 我们考虑在R3,1×I上有一个紧凑的ADE型仪表组G的5d Yang-Mills理论，其中I是区间。 该模型的最大超对称扩展出现在R3,1×S22上的6d N =（2,0）超保形场理论的S1上的压缩之后，其中S22≅I×S1是具有两个孔的两个球体。 在低能量极限中，当I的长度变小时，5d Yang-Mills理论简化为R3,1上以Lie组G为目标空间的非线性sigma模型。 它包含相互作用场的无限塔，其红外的主导项是四阶导数Skyrme项。 简要讨论了导致超Kählersigma模型目标空间的最

  3. 所属分类：其它

    • 发布日期：2020-04-07
    • 文件大小：292864
    • 提供者：weixin_38697123

  1. 带边界的二维N $$ \ mathcal {N} $$ = 2超对称理论作为二维复Toda理论

  2. 我们对S 2×Σ×I×S 1对6d，N $$ \ mathcal {N} $$ =（2，0）SCFT进行一系列降维，对Σ降为2d。 减少过程分为三个步骤：（i）减少S 1（伴随着沿着Σ的拓扑扭曲），导致关于S 2×Σ×I的超对称Yang-Mills理论，（ii）进一步减少S 2 导致在Σ×I上定义了一个复杂的Chern-Simons理论，其中，复杂的Chern-Simons能级的实部为零，虚部与S 2和S 1的半径之比成比例，并且（iii ）在间隔I的两端用Nahm极边界条件最终简化了复杂的C

  3. 所属分类：其它

    • 发布日期：2020-04-06
    • 文件大小：521216
    • 提供者：weixin_38620893

  1. 6D超级杨米尔斯的S矩阵和有理图的最大超重力

  2. 我们提出了六维N = 11 $$ \ mathcal {N} = \ left（1,1 \ right）$$ super Yang-Mills（SYM）和N = 22的n粒子树级散射幅度的新公式 $$ \ mathcal {N} = \ left（2,2 \ right）$$超重力（SUGRA）。 它们被写为位于（n − 3）上的某些有理图的模空间上的积分！ 散射方程的解。 由于具有六个维度的自旋螺旋度变量的性质，偶数n和奇数n公式非常不同，必须分别处理。 我们首先针对N = 11 $$ \ m

  3. 所属分类：其它

    • 发布日期：2020-04-06
    • 文件大小：1048576
    • 提供者：weixin_38687539

  1. 精确解构6D（2,0）理论

  2. Arkani-Hamed，Cohen，Kaplan，Karch和Motl的维数解构处方提供了一种机制，用于恢复T 2上的A型（2,0）理论，从一个二维N = 2 $$ \ mathcal { N} = 2 $$循环颤振理论。 我们使用两个精确计数的参数对此猜想进行了检验：在解压缩极限中，我们将4D N = 2 $$ \ mathcal {N} = 2 $$颤抖的希格斯分支希尔伯特级数与“一半- （2,0）超形索引的BPS限制。 我们还将S 4上的4D颤抖的完整分区功能与S 4×T 2上的（2

  3. 所属分类：其它

    • 发布日期：2020-04-02
    • 文件大小：914432
    • 提供者：weixin_38739744

  1. AdS7黑洞熵和5D N $$ \ mathcal {N} $$ = 2 Yang-Mills

  2. 对于AdS7 / CFT5，我们概括了1810.11442的工作。 从7D规范超重力中的2个等效电荷，3个等效旋转非极端黑洞解开始，我们考虑超对称，然后考虑极值极限，并评估相关的热力学量。 除四肢外，黑洞解决方案变得复杂。 然后，通过壳上作用的勒让德变换对受约束的两个复杂化学势给出熵。 在共形边界处，我们推导出对偶背景，并在像Cardy这样的极限下，在大N处评估A N-1 6D（2,0）理论的相应分区函数。 这是通过对S 5进行5D N $$ \ mathcal {N} $$ = 2 super

  3. 所属分类：其它

    • 发布日期：2020-03-31
    • 文件大小：683008
    • 提供者：weixin_38639471

  1. 6D（2,0）超重力的所有树幅：相互作用的张量多重和K3模空间

  2. 我们为六维（6D）（2,0）超重力与21个Abel张量多重峰耦合的完整树级S矩阵提供了一个类似Tortorlike的公式。 这是一种低能效理论，它对应于在K3表面压实的IIB型超弦理论。 该公式表示为被打孔的黎曼球面某些有理图的模空间上的积分。 通过研究公式的软极限，我们能够探索该理论的局部模空间{[SO（5,21）] / [SO（5）×SO（21）]}。 最后，通过降维，我们还获得了4D N = 4爱因斯坦-麦克斯韦理论的树级S矩阵的新公式。

  3. 所属分类：其它

    • 发布日期：2020-03-30
    • 文件大小：182272
    • 提供者：weixin_38751537

  1. S 1 / T 2上的6d N = 1，0 $$ \ mathcal {N} = \ left（1，\; 0 \ right）$$理论和S类理论：第二部分

  2. 我们研究了6d N = 1，0 $$ \ mathcal {N} = \ left（1，\; 0 \ right）$$理论的T 2压缩化，它对于N = 2，0 $$ \ mathcal {N} = \ left（2，\; 0 \ right）$$理论。 我们显示，在库仑分支的原点得到的4d N = 2 $$ \ mathcal {N} = 2 $$理论，参数空间通常由两个超共形物质扇区和一个无红外量规多重峰耦合而给出 保形规多重。 我们的分析利用了通过将相同类别的6d理论放在S 1上而获得的5

  3. 所属分类：其它

    • 发布日期：2020-03-24
    • 文件大小：819200
    • 提供者：weixin_38551059

  1. 4d N = 1 $$ \ mathcal {N} = 1 $$ from 6d（1、0）

  2. 我们研究了4d N = 1 $$ \ mathcal {N} = 1 $$ SCFT的几何形状，这是由黎曼曲面上的6d（1、0）SCFT压实引起的。 我们表明，除了黎曼表面的复杂结构的模量之外，所得理论的共形流形的特征还在于选择了6d中由风味对称引起的表面上矢量束的连接。 我们以4d N = 1 $$ \ mathcal {N} = 1 $$ SCFT的情况为例对此进行了说明，这种情况是由探查压缩在Riemann表面上的K奇点的M5黄铜引起的。 特别是，我们详细研究了两个M5黄铜在two 2奇点

  3. 所属分类：其它

    • 发布日期：2020-03-24
    • 文件大小：1048576
    • 提供者：weixin_38571759

  1. 走向解构D（2,0）理论

  2. 我们提出了一种四维超对称理论，该理论在特定限制下解构了D k型六维（2，0）理论。 这种4d理论是由具有交替的标度节点O（2 k）和Sp（k）的项链颤抖定义的。 我们通过将6d半BPS指数与4d理论的希格斯分支希尔伯特级数进行比较来测试该建议。 在此过程中，我们克服了一些技术难题，例如针对不完全相交的希尔伯特级数计算以及O与SO标尺组的选择。 一致地，当还原为3d时，结果与镜像理论的库仑分支公式匹配。

  3. 所属分类：其它

    • 发布日期：2020-03-24
    • 文件大小：491520
    • 提供者：weixin_38528680

  1. 高级内存架构：内存访问：0E 9E 06 8E 8F 0F FD ED 20 1E 16 EF 62 A0 21 68 A3 60 E7 EB 46 DD 05 9B 6D D5 5E 37 89 6E对于每个直接映射缓存（DMC），完全关

  2. 记忆体架构 内存访问：0E 9E 06 8E 8F 0F FD ED 20 1E 16 EF 62 A0 21 68 A3 60 E7 EB 46 DD 05 9B 6D D5 5E 37 89 6E对于直接映射缓存（DMC），完全关联缓存（FAC），设置关联的缓存（SAC）（4种方式），设置关联的缓存（2种方式），使用赋予内存访问权限运行它们，并报告缓存的命中和未命中次数。 DMC ___命中____未命中FAC ___命中____未命中SAC 4种方法___命中____未命中SAC 2种方法

  3. 所属分类：其它

    • 发布日期：2021-02-16
    • 文件大小：726016
    • 提供者：weixin_42138703
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