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  1. 汇编 从键盘输入一个数字N（0～9），然后显示N个大写字母“A”

  2. （1）键盘输入使用21H功能调用 MOV AH，1 INT 21H ；输入字符的ASCII码将保存在AL寄存器中 （2）将输入数字的ASCII码转换成数字本身 （3）循环输出

  3. 所属分类：硬件开发

    • 发布日期：2009-07-06
    • 文件大小：34816
    • 提供者：acmeng

  1. 制作多合一光盘（Windows N in 1 Maker 3.0 教程）

  2. 从零开始制作多合一光盘Windows N in 1 Maker 3.0 教程

  3. 所属分类：其它

    • 发布日期：2011-02-22
    • 文件大小：671744
    • 提供者：qianlixunyin

  1. 辅助运算 （1）整数N模m的乘法逆t

  2. 辅助运算 （1）整数N模m的乘法逆t 要求：输入整数N和m，求出t，若t不存在，给出信息。 提示：这三个数满足：N*t％m＝1，使用穷举法。 例如：当N为11，m为26时，由于（11×19）％26＝1，所以11模26的乘法逆为19。 （2）统计字母个数 要求：输入一段英文字母，统计各个字母的个数，并按个数从大到小排序输出。 提示：字母大小写等价。输出格式为：字母：个数。

  3. 所属分类：C/C++

    • 发布日期：2011-06-22
    • 文件大小：26624
    • 提供者：louvsu

  1. 阶乘计算 编写程序，对给定的n（n≦100），

  2. 阶乘计算 编写程序，对给定的n（n≦100），计算并输出k的阶乘k！（k=1，2，…，n）的全部有效数字。由于要求的整数可能大大超出一般整数的位数，程序用一维数组存储长整数，存储长整数数组的每个元素只存储长整数的一位数字。如有m位成整数N用数组a[ ]存储： N=a[m]×10m-1+a[m-1]×10m-2+ … +a[2]×101+a[1]×100 并用a[0]存储长整数N的位数m，即a[0]=m。按上述约定，数组的每个元素存储k的阶乘k！的一位数字，并从低位到高位依次存于数组的第二个元素

  3. 所属分类：C/C++

    • 发布日期：2011-06-22
    • 文件大小：21504
    • 提供者：louvsu

  1. mtlab灰色系统建模MGM（1，n）模型

  2. matlab软件编写的实现灰色系统模型MGM（1，n）模型

  3. 所属分类：其它

  1. 整流滤波电路(1、（1-1，低）把P型半导体N型半导体结合在一起，就形成)

  2. 1、（1-1，低）把P型半导体N型半导体结合在一起，就形成

  3. 所属分类：专业指导

    • 发布日期：2008-10-14
    • 文件大小：1048576
    • 提供者：ctgukuang

  1. MATLAB GM（1,1）

  2. %GM（1,1）模型 clear clc disp('请输入原始数据序列，如 [60.7,73.8,86.2,100.4,123.3]') X0=input('请输入原始数据序列：') n=length(X0);%数据个数

  3. 所属分类：教育

    • 发布日期：2014-05-24
    • 文件大小：1024
    • 提供者：qq_15737733

  1. Java编程输入两个年月日，（1）判断两个日期是否相同，并且将相差的天数显示出来；（2）将日期后推或前推N天，并将该日期输出。

  2. 输入两个年月日，（1）判断两个日期是否相同，并且将相差的天数显示出来；（2）将日期后推或前推N天，并将该日期输出。

  3. 所属分类：Java

    • 发布日期：2009-04-20
    • 文件大小：4096
    • 提供者：bjstis

  1. 非等间距MGM（1，n）代码

  2. 灰色理论系统中，非等间距多变量MGM（1，n）模型的代码。

  3. 所属分类：专业指导

    • 发布日期：2018-05-12
    • 文件大小：14336
    • 提供者：qq_42195624

  1. CP（1）非线性σ模型中的电荷量化

  2. 我们研究耦合到三维（N = 1超对称）CP（1）非线性sigma模型（陪集空间SU（2）G / U（1）H）的物质场的一致性条件。 我们发现，如果物质具有非奇异的动力学项，则一致性要求对物质的U（1）H电荷进行量化，以Nambu-Goldstone（NG）玻色子的U（1）H电荷的一半为单位，并且 动力学尊重整个SU（2）G。 然后，我们可以将线性实现的组U（1）H包括为标准模型的弱超充电组U（1）Y。 因此，我们无需进行大统一理论（GUT）就可以进行电荷量化，从而完全避免了质子衰减，双峰-三重态

  3. 所属分类：其它

    • 发布日期：2020-05-05
    • 文件大小：292864
    • 提供者：weixin_38605133

  1. SU（1,1）/ U（1）超重力中的规范R对称性

  2. 我们提出了一种新的实现，即在N = 1的二维超重力中，通过F-和D项在de Sitter真空中自发打破超对称，并耦合到具有SU（1,1）/ U（1）目标空间的手性超场。 我们的构造具有U（1）R对称对称性，使手性标量场旋转一个相位。 超对称性和R对称性都可以自发地打破，对于两个特定的参数选择，我们获得具有正可调宇宙学常数的无标度超重力。

  3. 所属分类：其它

    • 发布日期：2020-05-03
    • 文件大小：444416
    • 提供者：weixin_38519763

  1. 大N QCD和其他新闻的ε'/ε参数B 6（1/2）和B 8（3/2）的上限

  2. 我们证明，在作者与Bardeen合作开发的大N方法中，参数B 6（1/2）和B 8（3/2）参数化了K→ππ矩阵元素〈Q 6〉 0和〈Q 8 〉 2个占优势的QCD和电弱算子均获得负O 1 / N $$ \ mathcal {O} \ left（1 / N \ right）$$修正值，使得B 6（1/2）≤B 8（3 / 2）<1，与RBC-UKQCD合作的最新点阵结果一致。 我们还指出，所有QCD和电弱企鹅算子Q i的强子矩阵元素的大小模式，通过这种晶格协作而获得了K→ππ振幅A 0

  3. 所属分类：其它

    • 发布日期：2020-05-01
    • 文件大小：547840
    • 提供者：weixin_38722164

  1. 具有非平凡的Stiefel-Whitney类的6d N $$ \ mathcal {N} $$ =（1，0）SCFT的压缩

  2. 我们考虑在T 2上采用非常平常的Stiefel-Whitney类（或等效的't Hooft磁通量）引入了非常易碎的6d N $$ \ mathcal {N} $$ =（1，0）SCFT，对其风味对称性组进行了压缩。 。 这些系统也可以作为相应5d理论的扭曲S 1压缩来研究。 通过结合这两个观点，我们得出了4d N $$ \ mathcal {N} $$ = 2 SCFT的各种性质。 特别是，我们发现所有4d秩为1 N $$ \ mathcal {N} $$ = 2个具有6维维度库仑分支算子且具

  3. 所属分类：其它

    • 发布日期：2020-04-30
    • 文件大小：1048576
    • 提供者：weixin_38707153

  1. N =（1,1）一般大超重力的超对称解

  2. 我们构造了三维N =（1,1）广义超重力（GMG）的超对称解。 通常，具有零Killing向量的解是pp波。 我们确定了出现在模型关键点的那些，其中一些在N =（1,1）新大质量超重力（NMG）中不存在。 在类似时间的情况下，我们发现NMG有许多常见的解决方案，但是GMG真正推出了一个新类，其中两个成员是平稳的Lifshitz和类似时间的压缩AdS时空。 我们还显示，除了完全超对称的AdS真空外，还有一个第二个AdS背景，其非零向量场保留了1/4超对称性。

  3. 所属分类：其它

    • 发布日期：2020-04-20
    • 文件大小：228352
    • 提供者：weixin_38500117

  1. 6 D，N $$ \ mathcal {N} $$ =（1，0）SYM理论的单环发散

  2. 在谐波超空间方法中，我们考虑六维N $$ \ mathcal {N} $$ =（1，0）超对称Yang-Mills量规多重数，该量规最小重耦合到量规组的任意表示中的超多重数。 使用超场适当时间和背景场技术，我们根据规范倍数和超倍数来计算一环有效动作的发散部分。 我们证明了在N $$ \ mathcal {N} $$ =（1，1）SYM理论的特殊情况下，它对应于伴随表示中的超多重性，所有单环散度都消失了，因此N $$ \ mathcal {N} $$ =（1，1）SYM理论是单回路有限脱壳。

  3. 所属分类：其它

    • 发布日期：2020-04-18
    • 文件大小：394240
    • 提供者：weixin_38706824

  1. 临界N $$ \ mathcal {N} $$ =（1，1）一般大超重力

  2. 在本文中，我们研究了N $$ \ mathcal {N} $$ =（1，1）广义超重力在其参数空间的非关键点和关键点的超多重结构。 为此，我们首先将理论围绕其最大超对称AdS3真空线性化，并获得包括费米离子项的完全线性化的拉格朗日方程。 在一般值下，线性化模式可以组织为两个无质量和2个质量多重峰，其中超对称以标准方式将它们关联。 在临界点出现了对数模式，我们发现在其中三个这样的点上，某些超对称变换在对数多重态中是不可逆的。 但是，在第四个临界点，存在大量具有可逆超对称变换的对数多重峰。

  3. 所属分类：其它

    • 发布日期：2020-04-09
    • 文件大小：436224
    • 提供者：weixin_38707217

  1. 磁颤动，希格斯分支和6d N $$ \ mathcal {N} $$ =（1，0）理论-正交和辛规范群

  2. D型ALE奇异点上的M5黄铜显示出各种现象，这些现象引入了额外的无质量自由度。 已知M5麸在D型奇异点上分馏。 每当两个分数M5黄铜重合时，就会产生无张力的弦。 因此，这些系统不允许使用低能量的拉格朗日描述。 着眼于M5黄铜的6维N $$ \ mathcal {N} $$ =（1，0）世界体积理论，真空模空间有两个分支，它们是张量多重态中的标量场还是标量 在超多重采样中获得不平凡的真空期望值。 正如以前的工作所建议的，每当BPS弦变得无张力时，希格斯分支可能会急剧变化。 最近，为了捕获张量分支的

  3. 所属分类：其它

    • 发布日期：2020-04-05
    • 文件大小：679936
    • 提供者：weixin_38631978

  1. D = 6N =（1,1）SYM理论的挑战

  2. 最大的超对称Yang-Mills理论具有几个显着的特性，其中包括UV散度的消除，更高的环路校正的因式分解和可能的可积分性。 N = 4D = 4 SYM理论引起了很多关注。 N =（1,1）D = 6 SYM理论具有相似的性质，但不可重归一化，可作为超重力的玩具模型。 我们考虑了壳上四点散射振幅，并分析了其在自旋螺旋和超空间形式主义中的扰动展开。 结果图的被积与N = 4D = 4 SYM的被积一致，并且服从双重保形不变性。 与4个维度相反，在质量壳上没有出现IR发散。 我们分析计算所有循环

  3. 所属分类：其它

    • 发布日期：2020-03-28
    • 文件大小：289792
    • 提供者：weixin_38684509

  1. 六维N =（1，1）测量的超重力下的超对称AdS 6真空

  2. 我们研究了六个最大时空维度中与n个矢量多重相关的完全最大的半对称N =（1，1）超重的AdS 6真空。 我们证明AdS 6背景的存在要求量规组的形式为G'×G''⊂SO（4，n），其中G'⊂SO（3，m）和G''⊂SO（1，n- m）。 在AdS 6真空中，该规范组被分解为其最大紧致子组SO（3）×H''×H”，其中H′⊂SO（m）和H″⊂SO（n-m）。 此外，SO（3）因子是由四个重力光子中的三个测量的R对称性。 我们进一步表明，AdS 6真空没有保留所有增压的模量。 这恰好与全息双五维超

  3. 所属分类：其它

    • 发布日期：2020-03-24
    • 文件大小：287744
    • 提供者：weixin_38625143

  1. 6 D，N =（1,0）和N =（1,1）规范理论中一环散度的Supergraph分析

  2. 我们使用超多重子对6 D，N =（1,0）超对称Yang-Mills（SYM）理论和前者的子类6 D，N =（1,1）SYM理论研究一环有效作用，方法是使用 这些理论在6 D时的壳外公式，N =（1,0）谐波超空间。 我们开发了相应的超图技术，并将其应用于背景场方法中的单环发散计算，以确保清单规格不变。 我们计算量规超场的两点格林函数

  3. 所属分类：其它

    • 发布日期：2020-03-20
    • 文件大小：806912
    • 提供者：weixin_38622149
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