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  1. 高维轻子数违反操作者产生的大ν-ν$$ \ nu \ hbox {-} \ overline {\ nu} $$振荡

  2. 通常认为,观察中微子-反中微子(ν-ν$$ \ nu \ hbox {-} \ overline {\ nu} $$)振荡几乎是不可能的,因为预计振荡概率会大大受到抑制 中微子质量与能量之比的平方。 这种论点适用于大多数基于Weinberg算子的中微子质量产生模型,包括跷跷板模型。 但是,在本文中,我们将对此参数给出一个反例,并证明可以在以下条件下获得大的ννν$$ \ nu \ hbox {-} \ overline {\ nu} $$振荡概率 高维轻子数违反算符O 7 = u¯R l R c
  3. 所属分类:其它

    • 发布日期:2020-04-30
    • 文件大小:573440
    • 提供者:weixin_38750644
  1. 在pp碰撞中,在$$ \ sqrt {s} = 8〜\ hbox {TeV} $$ s时,在轻子+喷气机通道中包含和基准的$$ t \ bar {t} $$ tt制造横截面的测量 ATLAS探测器的= 8TeV

  2. 包含和基准的$$ t \ bar {t} $$ tt制造横截面在lepton + jet通道中使用$ 20.2〜\ hbox {fb} ^ {-1} $$ 20.2fb-1质子进行测量 用大型强子对撞机的ATLAS探测器记录的质子碰撞数据,质心能量为8 TeV。 通过将选定的事件分成三个不相交的区域,可以限制由于射流能量规模和b-标记效率建模而造成的主要系统不确定性。 为了减少最重要背景下的系统不确定性,在数据驱动的方法中,使用$$ Z $$ Z + jets事件对$$ W \ text {+
  3. 所属分类:其它

    • 发布日期:2020-04-29
    • 文件大小:1048576
    • 提供者:weixin_38516491
  1. 使用$$ \ sqrt {s} = 13 \ hbox {TeV} $$ s = 13TeV的质子-质子碰撞以及暗物质和其他模型的约束,使用质子-质子碰撞来搜索双射角分布中的新物理学

  2. 根据在$ \ sqrt {s} = 13 \ hbox {TeV} $$ s = 13TeV的质子-质子碰撞中双射角分布的测量结果,提出了一种超越标准模型的物理搜索方法。 在大型强子对撞机中使用CMS检测器收集的数据对应于35.9 $$ \,\ text {fb} ^ {-1} $$ fb-1的综合亮度。 发现观察到的被校正为粒子水平的分布与微扰量子色动力学的预测一致,其中包括电弱校正。 使用探测器级分布,将约束放置在包含夸克接触相互作用,额外空间尺寸,量子黑洞或暗物质的模型上。 在仅左撇子夸克
  3. 所属分类:其它

    • 发布日期:2020-04-29
    • 文件大小:1048576
    • 提供者:weixin_38659527
  1. 勘误到:在$$ \ sqrt {s} = 7 \,\ hbox {TeV} $$ s = 7TeV pp碰撞中测量$$ \ psi(2S)$$ψ(2S)介子产生

  2. 此勘误校正了提示和辅助(从-b)的测量值。
  3. 所属分类:其它

    • 发布日期:2020-04-28
    • 文件大小:831488
    • 提供者:weixin_38674569
  1. 即时和非即时$$ \ hbox {J} / \ psi $$ J /ψ产生和在$$ \ mathbf {\ sqrt {{s} _ {_ text { NN}}} = 5.02} $$ sNN = 5.02 TeV

  2. 提出了在核子-核子质心能量$$ \ sqrt {s_text {NN}} = 5.02 $$ sNN = 5.02 TeV的质子-铅碰撞中快速产生的美丽强子产生的量度。 考虑了美强子进入$$ \ hbox {J} / \ psi $$ J /ψ的半包容衰减通道,其中$$ \ hbox {J} / \ psi $$ J /ψ介子在 中速时的双电子衰减通道,直至横向动量为1.3 GeV / c。 $$ \ hbox {b} \ bar {\ hbox {b}} $$ bb′中间快度时的生产横截面,
  3. 所属分类:其它

    • 发布日期:2020-04-24
    • 文件大小:1048576
    • 提供者:weixin_38742571
  1. 使用ATLAS探测器测量B 0-B 0 $$ {B} ^ 0 \ hbox {-} {\ overline {B}} ^ 0 $$系统的相对宽度差

  2. 本文介绍了使用数据对B 0 ‐ B¯0 $$ {B} ^ 0 \ hbox {-} {\ overline {B}} ^ 0 $$系统的相对宽度差ΔΓd /Γd的测量 由ATLAS实验在LHC在s = 7 $$ \ sqrt {s} = 7 $$ TeV和s = 8 $$ \ sqrt {s} = 8 $$ TeV的pp碰撞中收集,并对应于 25.2 fb -1。 ΔΓd /Γd的值是通过比较B 0→J /ψKS和B 0→J /ψK* 0(892)衰减的衰减时间分布而获得的。 结果为ΔΓd /
  3. 所属分类:其它

    • 发布日期:2020-04-21
    • 文件大小:761856
    • 提供者:weixin_38524472
  1. 来自美强子衰变的电子的椭圆流是从$$ \ sqrt {s_ \ mathrm {NN}} = 2.76 \ \ hbox {TeV} $$ sNN = 2.76TeV的Pb–Pb碰撞数据中提取的

  2. 我们提出了在每个碰撞核子对的质心能量中心处,在半中心Pb-Pb碰撞中,来自美丽强子衰变的电子的椭圆流的计算,表示为$$ \ sqrt {s_ \ mathrm {NN}} $ $ sNN,为2.76 TeV。 通过减去半椭圆形Pb-Pb碰撞中$$-sqrt {s_ \ mathrm {NN}} = 2.76 \的重味强子衰变中的电子椭圆流中的椭圆夸克贡献,可以得到结果。 hbox {TeV} $$ sNN = 2.76TeV最近由ALICE合作公开发布。
  3. 所属分类:其它

    • 发布日期:2020-04-20
    • 文件大小:784384
    • 提供者:weixin_38560107
  1. $$ \ mathbb {R} \ times \ hbox {S} ^ 2 $$ R×S2上的修整椭圆字符串解

  2. 通过对椭圆Pohlmeyer对应的字符串解应用修整方法,可以得到$$ \ mathbb {R} ^ t \ times \ hbox {S} ^ 2 $$ Rt×S2的经典字符串解。 这是通过使用最简单的修整因子来实现的,该修整因子仅具有位于单位圆上的一对极点。 后者等效于单个Bäcklund变换对相应的Sine-Gordon解的作用。 在种子溶液的模量的特定值下,获得的修整的椭圆形弦呈现出有趣的定性特征分支。 最后,修饰弦的有趣的通用特征源自最简单的修饰因子的形式,而不是特定的种子解,它是这样
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    • 发布日期:2020-04-20
    • 文件大小:1048576
    • 提供者:weixin_38629801
  1. $$ \ text {Pb--Pb} $$ Pb--Pb碰撞在$$ \ sqrt {s_ \ mathrm {{NN}}} = 2.76 \ hbox {TeV} $$ sNN = 2.76TeV

  2. 使用CERN LHC处的ALICE检测器获得$$ \ hbox {K} / \ pi $$ K /π,$$ \ hbox {p} / \ pi $$ p /π和K / p波动的初步结果。 $$ \ text {Pb--Pb} $$ Pb--Pb在$$ \ sqrt {s_ \ mathrm {{NN}}}上的中心度函数= 2.76 \ hbox {TeV} $$ sNN = 2.76TeV 。 可观察到的$$ \ nu _ {\ mathrm {dyn}} $$νdyn,它是根据粒子多重分布
  3. 所属分类:其它

    • 发布日期:2020-04-17
    • 文件大小:955392
    • 提供者:weixin_38664556
  1. $$ \ mathbb {R} \ times \ hbox {S} ^ 2 $$ R×S2上的椭圆字符串解及其pohlmeyer约简

  2. 我们在$$ \ mathbb {R} \ times \ hbox {S} ^ 2 $$ R×S2上研究与正弦-Gordon方程的椭圆解相对应的经典字符串解。 在这项工作中,这些解决方案是通过反演Pohlmeyer约简得到的。 建立了字符串解决方案与其Pohlmeyer对应项的物理属性的映射。 这种映射的一个有趣的元素是弦的尖峰数量与正弦-戈登理论中的拓扑电荷的关联。 最后,所采用的解决方案参数化方法有助于识别解决方案模空间的密集子集,其中色散关系可以封闭形式表达,任意远离无限尺寸极限。
  3. 所属分类:其它

    • 发布日期:2020-04-08
    • 文件大小:1048576
    • 提供者:weixin_38563176
  1. 从$$ \ hbox {Li} _ {2} \ hbox {MoO} _ {4} $$ Li2MoO4晶体读出的声子和光,并带有多路动感检测器

  2. $$ \ hbox {Li} _ {2} \ hbox {MoO} _ {4} $$ Li2MoO4和CaMoO $$ _ 4 $$ 4等基于钼的晶体正在成为寻找无中微子的下一代实验的主要候选对象 使用低温量热仪(CUPID,AMoRE)进行双β衰变。 这些晶体的精美能量分辨率和高放射线纯度是以潜在有害的背景源为代价的:两个中微子双β衰变为$$ ^ {100} $$ Mo,实际上,该晶体的快速半衰期 衰变模式与低温量热仪的慢响应相结合,将导致感兴趣的能量区域发生无中微子双β衰变的堆积事件,从而降
  3. 所属分类:其它

    • 发布日期:2020-04-08
    • 文件大小:1048576
    • 提供者:weixin_38659527
  1. Di-jet / $$ \ mathbf {e} ^ {+} \ mathbf {e} ^ {-} + \ hbox {MET} $$ e + e- + MET以探查$$ Z_2 $$ Z2-奇数介体 黑暗部门

  2. 我们探索了一个场景,其中暗物质(DM)主要通过标量介体$$ \ mathcal {S} $$ S耦合到标准模型,这种情况在$$ Z_2 $$ Z2对称下是奇数,从而导致有趣的对撞机签名。 实际上,如果缺少与介体的线性相互作用,则在对撞机上最重要的DM生成机制可能导致最终状态,并与至少两个费米子(例如双射流或双电子签名)相关联而缺少横向能量(MET)。 我们认为的框架是独立于模型的,从某种意义上说,它仅基于对称性,并以(扩展的)DM有效场论(eDMeft)方法制定。 此外,它允许通过抑制$$ Z_
  3. 所属分类:其它

    • 发布日期:2020-04-08
    • 文件大小:836608
    • 提供者:weixin_38631282
  1. $$ ^ {130} \ hbox {Te} $$ 130Te的双Beta衰减到第一个$$ 0 ^ + $$ 0+ $$ ^ {130} \ hbox {Xe} $$ 130Xe的激发态,并带有CUORE- 0

  2. 我们报告了对$$ ^ {130} \ hbox {Te} $$ 130Te到第一个$$ 0 ^ {+} $$ 0+ $$ ^ {130} \ hbox {Xe的激发态 } $$ 130Xe使用$$ 9.8 \,\ hbox {kg} \ cdot \ hbox {yr} $$ 9.8kg·yr暴露的$$ ^ {130} \ hbox {Te} $$ 130Te用CUORE-0收集 实验。 在这项工作中,我们利用同时发生事件的不同拓扑结构来搜索无中微子和双中微子双β衰变模式。 我们找不到任何一种模
  3. 所属分类:其它

    • 发布日期:2020-04-05
    • 文件大小:907264
    • 提供者:weixin_38681318
  1. 用ATLAS测量在$$ \ sqrt {s _ {\ mathrm {NN}}} = 5.02〜\ hbox {TeV} $$ sNN = 5.02TeV下铅-铅和质子-铅碰撞中与平均横向动量相关的流谐波相关性 探测器

  2. 为了评估在超相对论性离子碰撞中形成的夸克-胶子等离子体的特性,大型强子对撞机的ATLAS实验测量了平均横向动量与流动谐波之间的相关性。 该分析使用铅-铅和质子-铅碰撞的数据样本,该样本是在每个核对对的质心能量为5.02 TeV时获得的,对应于$ 22〜\ upmu \ text {b} ^ {-1 } $$22μb-1和$$ 28〜\ text {nb} ^ {-1} $$ 28nb-1。 使用修改后的皮尔逊相关系数和带电粒子轨迹逐个事件进行测量。 在铅-铅碰撞中测量了二次,三次和四次流动谐波
  3. 所属分类:其它

    • 发布日期:2020-04-05
    • 文件大小:1048576
    • 提供者:weixin_38732463
  1. $$ {\ hbox {BHLS}} _ 2 $$ BHLS2,HLS模型及其现象的新突破

  2. too long
  3. 所属分类:其它

    • 发布日期:2020-04-05
    • 文件大小:1048576
    • 提供者:weixin_38526225
  1. 为中性电流$$ B {-} \ hbox {anomalies} $$ B异常归纳第三族超荷模型

  2. 我们考虑了第三族超负荷模型的变形,可以说使模型更加自然。 自发破坏的,依赖于家庭的$$ U(1)_F $$ U(1)F规范对称性的其他非零电荷分配给第二家庭轻子,第三家庭轻子的电荷远离其高电荷而变形 以这样的方式使得$$ U(1)_F $$ U(1)F规范对称性保持无异常。 第二族$$ U(1)_F $$ U(1)F轻子电荷允许$ Z ^ \ prime $$ Z'耦合到介子,而不必承担大的带电轻子混合,这有可能违反紧密的轻子味违反边界 。 在此变形版本中,只有底部和顶部Yukawa耦合在可归一
  3. 所属分类:其它

    • 发布日期:2020-04-02
    • 文件大小:769024
    • 提供者:weixin_38666823
  1. 勘误至:$$ \ hbox {pp} \ rightarrow \ hbox {ZZ} $$ pp→ZZ生产横截面和$$ \ hbox {Z} \ rightarrow 4 \ ell $$ Z→4ℓ分支分数的测量, $$ \ sqrt

  2. 参考文献[6]: 来吧 B 763,280”应已更正为“ Phys。Phys。 来吧 B 763,280(2016)”。
  3. 所属分类:其它

    • 发布日期:2020-03-31
    • 文件大小:546816
    • 提供者:weixin_38699302
  1. $$ \ hbox {Na} _2 \ hbox {W} _2 \ hbox {O} _7 $$ Na2W2O7晶体:用于暗物质搜索实验的晶体闪烁体

  2. 通过低热梯度直拉晶体(LTG-CZ)生长了$$ \ hbox {Na} _2 \ hbox {W} _2 \ hbox {O} _7 $$ Na2W2O7(NWO)的单晶。 作为暗物质搜索实验的潜在材料,首次评估了晶体的闪烁特性。 通过使用发光二极管(LED)和$$ {} ^ {90} \ hbox {Sr} $$ Srβ光源在室温和低温下研究了晶体的发光和闪烁特性。 在10 K下的发光和闪烁光的产量明显高于在室温下的发光和闪烁的光的产量。 该晶体在10 K下显示出比CaMoO_4_ $ 4(C
  3. 所属分类:其它

    • 发布日期:2020-03-28
    • 文件大小:1048576
    • 提供者:weixin_38617451
  1. pp冲突中$$ \ sqrt {s} = 7 \\ hbox {TeV} $$ s = 7TeV和p–Pb冲突中$$ \ sqrt {s_ { \ mathrm {NN}}} = 5.02 \ \ hbox {TeV} $$ sNN =

  2. 在非弹性pp碰撞中,在$ Rapid \ sqrt {s} = 7 \\ hbox {TeV} $$ s = 7TeV且在p– 对于非单个衍射事件和多重性类,$$ \ sqrt {s _ {\ mathrm {NN}}} = 5.02 \ \ hbox {TeV} $$ sNN = 5.02TeV处的Pb碰撞。 共振通过其强子衰变通道$$ \ Lambda $$Λ(1520)$$ \ rightarrow \ hbox {pK} ^ {-} $$→pK-重建,并且电荷与ALICE检测器共轭。 根
  3. 所属分类:其它

    • 发布日期:2020-03-26
    • 文件大小:1048576
    • 提供者:weixin_38529123
  1. 扩展的(反)-de Sitter量规组$$ {\ hbox {C}} _​​ 5 $$ &lt;math&gt; <msub> <mtext> C </ mtext> <mn>

  2. 我们研究了规范代数$$ C_5 $$ C 5 ,即所谓的$$ \ hbox {S} _H $$ S H -基于循环组$$ {\ mathbb {Z}} _ 4 $$ Z
  3. 所属分类:其它

    • 发布日期:2020-03-22
    • 文件大小:373760
    • 提供者:weixin_38528463
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