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搜索资源列表

  1. 一句话数据库（密码为：n）

  2. 一句话数据库（密码为：n）.一句话数据库（密码为：n）.

  3. 所属分类：C/C++

    • 发布日期：2010-05-08
    • 文件大小：1048576
    • 提供者：hua6283589

  1. 斐波那契数列，时间复杂度为o（log（N））的c++实现

  2. 斐波那契数列，用数学公式求解，时间复杂度为O（log(N)），用c++来实现的

  3. 所属分类：C++

    • 发布日期：2011-01-03
    • 文件大小：46080
    • 提供者：cuirongcun

  1. 系统1 y（n）=0.5x（n）+0.27x(n-1)+0.77x(n-2)的输入和输出波形

  2. 系统1 y（n）=0.5x（n）+0.27x(n-1)+0.77x(n-2)的输入和输出波形

  3. 所属分类：专业指导

    • 发布日期：2011-11-21
    • 文件大小：303
    • 提供者：cs00021

  1. labview对（m-n）求阶乘

  2. 用labview8.5对（m-n）求阶乘

  3. 所属分类：其它

    • 发布日期：2011-12-11
    • 文件大小：8192
    • 提供者：yyh784

  1. mtlab灰色系统建模MGM（1，n）模型

  2. matlab软件编写的实现灰色系统模型MGM（1，n）模型

  3. 所属分类：其它

  1. 非等间距MGM（1，n）代码

  2. 灰色理论系统中，非等间距多变量MGM（1，n）模型的代码。

  3. 所属分类：专业指导

    • 发布日期：2018-05-12
    • 文件大小：14336
    • 提供者：qq_42195624

  1. 保形自举的五维O（N）对称CFT

  2. 我们研究了五个维度的O（N）对称CFT的保形自举方法，特别着重于当前中心电荷的下限。 对于所有N> 1，该边界都有一个局部最小值，在较大的N限制中，我们建议该最小值在UV不动点处由临界O（N）矢量模型饱和，Fei最近对此问题进行了论证。 ，朱姆比和克莱巴诺夫。 当存在较小的N时，最小值的位置通常与能量动量张量中心电荷的下限的最小值不同。 为了更好地了解这种情况，我们在三个维度上检查了O（N）对称CFT的当前中心电荷的下限以进行比较。 我们在较大的N限制中找到了相似的协议，但较小的N与共形

  3. 所属分类：其它

    • 发布日期：2020-05-05
    • 文件大小：336896
    • 提供者：weixin_38738272

  1. 扰动理论的SU（N）理论中的反约束转换。

  2. 我们考虑了SU（N）Yang-Mills理论的Landau-DeWitt量规的简单大规模扩展。 我们为有限温度下的瞬时背景胶子场计算了相应的单环有效电势。 按照此顺序，背景字段与取消约束转换的顺序参数Polyakov循环简单相关。 我们的摄动计算正确地描述了低温下的夸克约束相和N = 2的二阶相变和N = 3的弱一阶相变。 我们对转变温度的估计与晶格模拟或其他连续方法得出的值在质量上一致。 最后，我们讨论了与Landau–DeWitt量规的Gribov模糊性有关的有效胶子质量参数。

  3. 所属分类：其它

    • 发布日期：2020-05-05
    • 文件大小：407552
    • 提供者：weixin_38739900

  1. 关于SO（N）和SU（N）规范理论在2 + 1维上的弱N依赖性

  2. 对于D = 2 + 1的SO（N）和SU（N）晶格规理论，我们认为最轻的“胶球”的（连续）质量比是N的函数。 我们观察到，在数值计算误差内，前导大N校正通常足以描述SO（N≥3）和SU（N≥2）的N依赖性。 同样有趣的是，对于SO（N）和SU（N）来说，这种校正的系数几乎总是异常地小。 我们指出，这可以自然地遵循一些天真的人对某些SO（N）和SU（N'）理论之间的李代数等价以及SO（∞）和SU（∞）等价的强烈约束。 弱N相关性的相同论点原则上可以应用于D = 3 + 1中的SU（N）和SO（N）

  3. 所属分类：其它

    • 发布日期：2020-05-05
    • 文件大小：356352
    • 提供者：weixin_38543950

  1. 4 <d <6中的O（N）模型：瞬子和复杂CFT

  2. 我们在尺寸范围4 <d <6的范围内重新访问标量O（N）模型，并研究由其亚稳定性引起的影响。 如先前的工作所示，该模型正式拥有一个固定点，在该固定点上，扰动于1 / N扩展中，操作员缩放维数是实数，并且超出了均匀性范围。 在这里，我们进一步表明，由于瞬时效应，这些缩放比例的尺寸确实获得了较小的虚部。 在d维中，对于大N，我们发现它们的阶数为e-Nf（d），其中，函数f（d）明显等于d-2维中保形标量的球形自由能。 非扰动的虚部也出现在其他可观测的事物中，例如球体自由能以及两点和三点函

  3. 所属分类：其它

    • 发布日期：2020-05-04
    • 文件大小：516096
    • 提供者：weixin_38562026

  1. N = 4 U（N）超对称Yang-Mills理论的Schur指数通过AdS / CFT对应关系

  2. 我们通过AdS / CFT对应关系计算N = 4 U（N）有限N的超对称Yang-Mills理论的Schur指数，作为在初步分析的某些假设下，D3分子包裹在S5的可收缩循环中的贡献。 据我们在数值上检查，它与在量规理论侧计算的指标一致。 在一定范围内，它再现了Bourdier等人给出的分析结果。

  3. 所属分类：其它

    • 发布日期：2020-05-04
    • 文件大小：177152
    • 提供者：weixin_38601103

  1. N $$ \ mathcal {N} $$ = 2⋆U（N）规范理论中的手性可观性和S对偶性

  2. 我们使用量规组U（N）研究N $$ \ mathcal {N} $$ = 2⋆个理论，并使用等变局域性来计算最简单的手性环元素的量子期望值。 这些表示为伴随超多重质量的扩展，系数由S-对偶组的准模数形式给出。 在该小组的作用下，我们构建了手性环元素的组合，这些单元转化为确定重量的模块化形式。 作为独立检查，我们通过比较相关的Hitchin系统和椭圆形Calogero-Moser系统的光谱曲线来确认这些结果。 我们还为1-instanton对手性环元素的期望值的贡献提出了精确而紧凑的表达式。

  3. 所属分类：其它

    • 发布日期：2020-04-30
    • 文件大小：654336
    • 提供者：weixin_38736562

  1. N = 4 $$ \ mathcal {N} = 4 $$ SO（N）中的BPS算符Super Yang-Mills理论：plethysms，多米诺骨牌和单词

  2. 置换和相关的代数允许在具有U（N），SO（N）和Sp（N）规范组的最大超对称Yang Mills理论中构造一半和四分之一的BPS算子。 这种构造导致了算子的基础，并用杨氏图和相关的群论数据进行了标记，这些数据在自由场两点函数定义的内积下显示为正交。 在本文中，我们详细研究了U（N）理论的Young图基础和SO（N）（和Sp（N））半BPS算子的Young图基础之间的定向投影图。 我们发现此图与Littlewood Richardson系数的精确修改之间存在简单的联系，后者耦合了Young图的三重

  3. 所属分类：其它

    • 发布日期：2020-04-30
    • 文件大小：1048576
    • 提供者：weixin_38610513

  1. 非交换时空中的U（N）Yang-Mills

  2. 我们基于非动态空间中的U⋆（N）Yang-Mills理论提出了一种方法，该方法基于动态场的新型相空间分析以及产生洛伦兹结构和颜色自由度的附加辅助变量。 为了说明这种形式主义，我们在有效动作中着重于平面发散度来计算二次项，从而提取出Yang-Mills耦合常数的β函数。 尽管如此，所提出的方法是通用的，并且可以用于计算耦合常数在任意扩展阶上的有效作用，并且非常适合于低能量单环散射振幅的计算。

  3. 所属分类：其它

    • 发布日期：2020-04-30
    • 文件大小：664576
    • 提供者：weixin_38725902

  1. 构造SU（N）分数瞬时子

  2. 我们研究了在扭曲边界条件下的4个圆环上的自对偶SU（N）规范场构型，称为分数瞬时子。 我们着眼于最小非零作用的情况，归纳了由't Hooft发现的且对某些几何形状有效的恒定场强解决方案。 对于一般情况，我们在度量的变形参数的幂级数展开中构造矢量势和场强。 前导项的下一个是显式计算的。 该方法是作者在二维Abelian Higgs模型中用于SU（2）分数瞬间和涡旋的方法的扩展。 显然，这些解也可以看作是ℝ4中具有晶体结构的自对偶构型，其中晶体的每个节点都携带1 / N的拓扑电荷。

  3. 所属分类：其它

    • 发布日期：2020-04-29
    • 文件大小：435200
    • 提供者：weixin_38628183

  1. 三角洲地区O（n）sigma模型中的同位旋敏感性

  2. 我们使用量子机械旋转图片，在有效的O（n）标量场理论（d = 4维）中，以手性摄动理论（χPT）在三角区域中计算了同位旋磁化率的三阶。 这是在存在涉及参数η的附加耦合时完成的，该耦合描述了一个小的显式对称破坏项（夸克质量）的影响。 对于手性极限η= 0，我们证明了与我们先前对有限体积质量差和同位旋磁化率的χPT计算的一致性。 对于大规模情况，通过使用带有尺寸正则化的χPT计算磁化率中的先导质量效应，我们确定η到三阶的χPT展开。 对于此处获得的长管几何形状，形状系数的行为可能引起广泛关注。 从转

  3. 所属分类：其它

    • 发布日期：2020-04-24
    • 文件大小：549888
    • 提供者：weixin_38731479

  1. 关于SU（N）N = 2 $$ \ mathcal {N} = 2 $$超保形QCD中的精确相关函数

  2. 我们考虑在4d中N = 2 $$ \ mathcal {N} = 2 $$手性主算符的极值相关函数的精确耦合常数依赖性N = 2 $$ \ mathcal {N} = 2 $$超规范规范理论与规范 SU（N）组和N f = 2 N个无质量基本超多重子。 被视为精确边际耦合常数和θ角的函数的2点和3点函数服从tt *方程。 在当前情况下，tt *方程形成了一组复杂的非线性耦合矩阵方程。 我们指出，存在一个特殊的自洽ansatz，它将一组偏微分方程简化为一系列解耦的半无限Toda链，类似于之前在SU

  3. 所属分类：其它

    • 发布日期：2020-04-24
    • 文件大小：619520
    • 提供者：weixin_38503496

  1. 具有化学势的O（N）和CP（N-1）模型的双晶格表示

  2. 我们在晶格上导出O（N）和CP（N-1）模型的双重表示。 就对偶变量而言，分配和在有限的化学势下也仅具有实数和正数的贡献。 因此，克服了常规制剂的复杂作用问题，并且可以在任意化学势下使用双变量蒙特卡罗模拟。

  3. 所属分类：其它

    • 发布日期：2020-04-23
    • 文件大小：337920
    • 提供者：weixin_38579899

  1. SO（N）自旋链奇偶变换本征空间中的最低能态

  2. 我们将开放有限大小的SO（N）对称自旋链的对称性扩展为O（N）。 我们将其状态空间划分为味觉空间中奇偶变换的特征空间，从而生成子组Z2×（N-1）。 事实证明，这些本征空间中的最低能量状态是非简并的，并且聚集在反对称张量或伪张量中。 在价键固点，它们构成具有完全破坏的奇偶变换对称性的2N-1倍简并基态。

  3. 所属分类：其它

    • 发布日期：2020-04-22
    • 文件大小：279552
    • 提供者：weixin_38590567

  1. O（N）模型中的有限温度谱函数

  2. 我们直接在功能重整化组的框架内在有限温度下的O（N）模型中计算光谱函数。 特别强调的是一个全数值框架，其中包含保持欧几里德O（4）和Minkowski Lorentz不变性的四维调节器，这是将来应用的重要前提。 在整个相变过程中，针对很大范围的温度计算了pion和Sigma介子光谱函数，这说明了通用框架在有限温度应用中的适用性。 另外，还讨论了有关欧几里德和实时两点函数之间相互作用的各个方面。

  3. 所属分类：其它

    • 发布日期：2020-04-22
    • 文件大小：1048576
    • 提供者：weixin_38699726
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