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  1. mtlab灰色系统建模MGM（1，n）模型

  2. matlab软件编写的实现灰色系统模型MGM（1，n）模型

  3. 所属分类：其它

  1. 非等间距MGM（1，n）代码

  2. 灰色理论系统中，非等间距多变量MGM（1，n）模型的代码。

  3. 所属分类：专业指导

    • 发布日期：2018-05-12
    • 文件大小：14336
    • 提供者：qq_42195624

  1. 带阿贝尔规范场的O（N）⊕O（N）模型中的带电和中性不动点

  2. 在超导性的Abelian-Higgs模型或Ginzburg-Landau模型中，红外稳定带电不动点的存在可确保存在一个参数范围，其中超导相变为二阶，而不是由波动引起的一阶为 一个可以从科尔曼-温伯格机制中推断出来。 我们使用功能重归一化组研究了Abelian-Higgs模型两场泛化的带电和中性不动点，其中两个N分量场耦合到两个规范场，并且彼此耦合。 在中性情况下，主要集中在三个维度上，这是两组分玻色-爱因斯坦凝聚的模型，我们确认了早期工作中使用不同方法建立的定点结构。 带电模型是二维位错介导的量

  3. 所属分类：其它

    • 发布日期：2020-05-04
    • 文件大小：422912
    • 提供者：weixin_38553381

  1. 4 <d <6中的O（N）模型：瞬子和复杂CFT

  2. 我们在尺寸范围4 <d <6的范围内重新访问标量O（N）模型，并研究由其亚稳定性引起的影响。 如先前的工作所示，该模型正式拥有一个固定点，在该固定点上，扰动于1 / N扩展中，操作员缩放维数是实数，并且超出了均匀性范围。 在这里，我们进一步表明，由于瞬时效应，这些缩放比例的尺寸确实获得了较小的虚部。 在d维中，对于大N，我们发现它们的阶数为e-Nf（d），其中，函数f（d）明显等于d-2维中保形标量的球形自由能。 非扰动的虚部也出现在其他可观测的事物中，例如球体自由能以及两点和三点函

  3. 所属分类：其它

    • 发布日期：2020-05-04
    • 文件大小：516096
    • 提供者：weixin_38562026

  1. Ising和O（N）模型中的精确岛

  2. 我们从带有混合相关器的共形引导程序中，精确确定3d Ising，O（2）和O（3）模型中的领先缩放尺度和运算符产品扩展（OPE）系数。 我们通过扫描领先的OPE系数的可能相对值来改进以前的研究，该系数结合了在给定的比例尺尺寸下只有一个算子的物理信息。 为3d Ising模型获得的缩放尺寸和OPE系数（Δσ，Δϵ，λσσϵ，λϵϵϵ）=（0。5181489（10），1。412625（10），1。0518537（41），1 532435（19）给出了迄今为止这些量的最精确的确定。

  3. 所属分类：其它

    • 发布日期：2020-05-01
    • 文件大小：1048576
    • 提供者：weixin_38629939

  1. O（N）模型中的有限温度谱函数

  2. 我们直接在功能重整化组的框架内在有限温度下的O（N）模型中计算光谱函数。 特别强调的是一个全数值框架，其中包含保持欧几里德O（4）和Minkowski Lorentz不变性的四维调节器，这是将来应用的重要前提。 在整个相变过程中，针对很大范围的温度计算了pion和Sigma介子光谱函数，这说明了通用框架在有限温度应用中的适用性。 另外，还讨论了有关欧几里德和实时两点函数之间相互作用的各个方面。

  3. 所属分类：其它

    • 发布日期：2020-04-22
    • 文件大小：1048576
    • 提供者：weixin_38699726

  1. （）模型的Wilson行动

  2. 在本文中，在D = 4-ϵ维中的临界O（N）模型的不动点Wilson动作在ϵ展开中记为order2阶。 它是通过以power的幂解定点Polchinski精确重整化群方程（具有异常维）而获得的。 这是一个理论的示例，尽管具有有限的UV截止，但它具有比例和共形不变性。 这个理论的能量动量张量也被构造（在零动量下）到2阶。 这是通过解决定点动作的Ward-Takahashi身份来完成的。 证实了能量动量张量的轨迹与由精确RG即β函数给出的尺度不变性的违反成比例。 固定点处的迹线消失可确保保形不变。

  3. 所属分类：其它

    • 发布日期：2020-04-21
    • 文件大小：1048576
    • 提供者：weixin_38719475

  1. 有限温度下3D Z（N）晶格规理论的相结构：大N和连续极限

  2. 我们在有限温度下以时间扩展Nt = 2,4,8的N = 5,6,8,12,13和20数值研究三维Z（N）晶格规理论。 对于每个模型，我们找到相变点并确定临界指数。 我们还建议用N缩放临界点。 获得的数据使我们能够在有限温度下验证Z（N）模型的连续极限附近的标度。

  3. 所属分类：其它

    • 发布日期：2020-04-19
    • 文件大小：272384
    • 提供者：weixin_38705014

  1. O（N）和Grassmannian sigma模型的重生和动力学

  2. 我们通过在ℝ×S 1 $$ \ mathbb {R} \ times {S} ^ 1 $$上使用扭曲边界条件进行紧致化，研究二维O（N）和Grassmannian sigma模型的非摄动动力学。 经典技巧和复兴。 尽管O（N）模型没有N> 3的实例，但它在（2）{\ mathbb {R}} ^ 2 $$（我们称之为2d鞍）上具有（非瞬间）鞍形。 在ℝ×S 1 $$ \ mathbb {R} \ times {S} ^ 1 $$上，摄动理论与非摄动物理学之间的复活关系被编码在新的鞍形中，这些

  3. 所属分类：其它

    • 发布日期：2020-04-19
    • 文件大小：985088
    • 提供者：weixin_38564826

  1. 引导混合关联在五维关键O（N）模型中

  2. 我们使用共形引导方法来探索具有O（N）全局对称性的5 D CFT，其中包含N个标量ϕ i转换为O（N）向量。 具体而言，我们研究了前导O（N）向量ϕ i和O（N）单峰σ的多个四点相关器。 四点函数的交叉对称性和单一性条件对ϕ i和σ的缩放尺度（Δϕ，Δσ）提供了非平凡的约束。 通过合理地假设缩放尺度ϕ i（σ）和下一个O（N）向量ϕ i'（单一σ′）标量之间的间隙，我们可以将缩放尺度（Δϕ，Δσ）缩小为 岛屿。 特别地，对于大的N = 500，隔离区域与从大的N膨胀获得的结果高度一致。 我们还研

  3. 所属分类：其它

    • 发布日期：2020-04-18
    • 文件大小：596992
    • 提供者：weixin_38610870

  1. O（N）向量模型中的纠缠和RG。

  2. 我们考虑球面上4 − ϵ欧几里得维数上的大N相互作用向量O（N）模型。 UV中的高斯理论被认为是共形或非共形耦合的。 RG流的端点对应于Wilson-Fisher不动点处的保形耦合标量场。 我们在de Sitter空间中采取一个球面纠缠表面，并计算沿RG轨迹到处的纠缠熵。 在4维中，一个自由的非保形标量具有一个通用面积项，它与UV截止的对数成比例。 在4 − ϵ维中，该术语的比例为1 / ϵ。 对于非保形标量，UV定点及其附近均存在1 / ϵ项。 对于两个共形固定点之间的流动，到处都没有1

  3. 所属分类：其它

    • 发布日期：2020-04-09
    • 文件大小：587776
    • 提供者：weixin_38641896

  1. O（N）和O（N）和O（N）

  2. 提出了O 4理论具有O（N）对称性的三个相关分析。 在第一个中，我们回顾了p-adic数上的O（N）模型和离散的重归一化组转换，这可以理解为超测量环境中的自旋阻塞。 我们用ϵ展开证明了Wilson-Fisher不动点的存在，并且我们展示了如何获得低维算子在不动点附近的反常维的超前阶结果。 在此过程中，我们注意到超测量场理论的一个重要方面，它是动力学项的非重新归一化定理。 在第二个分析中，我们使用大的N方法建立反常维数的公式，这些公式对于p-adic数上的场论和ℝn上的场论都同样有效。 当可以进行

  3. 所属分类：其它

    • 发布日期：2020-04-09
    • 文件大小：786432
    • 提供者：weixin_38674512

  1. O（N）模型中从弱耦合到强耦合的解析传输

  2. 在这项工作中，对于任何耦合值，在大N时，对于O（N）模型，都可以精确计算出二阶传输系数（曲率物质耦合κ）。 由于该理论在拥有Landau极的意义上是“琐碎的”，因此从有效场论意义上来说，仅针对κ的结果没有在Landau极下方的截断伪影。 然而，这留下了很大的耦合值范围，在该范围内可以无扰动和分析性地，几乎没有歧义地确定该传输系数。 连同在此工作中也计算出的热力学结果，我期望精确的大N结果可为ϕ = 1相互作用的N = 1标量场理论提供良好的定量预测。

  3. 所属分类：其它

    • 发布日期：2020-04-07
    • 文件大小：227328
    • 提供者：weixin_38663415

  1. 3d超对称U（N）模型的边际变形和断裂的高自旋对称性

  2. 我们研究了具有N个复杂的自由玻色子和费米子的3d超对称U（N）模型中双迹线型的边际变形。 我们主要通过采用保形摄动理论，计算出较高的自旋电流到1 / N阶，但到变形参数中所有阶的异常尺寸。 3d场论被认为是4d超对称Vasiliev理论的对偶，并且认为边际变形对应于修改体标量和费米子的边界条件。 因此，修改应打破更高的自旋规范对称性，并产生更高自旋场的质量。 通过在维滕图方面将大量计算与保形摄动理论中的边界一相关，我们为双重解释提供了支持。

  3. 所属分类：其它

    • 发布日期：2020-04-06
    • 文件大小：636928
    • 提供者：weixin_38653878

  1. 函数归一化组中O（N）模型中的实时相关函数

  2. 在功能重整化组的框架中，我们提出了一种简单的截断方案，用于计算实时中子 n 点函数，与有效动作的导数展开一致 。 通过对流动方程式水平的解析连续，我们在标量 O （ N ） 模型，我们将其作为示例。 通过研究两点函数的归一化尺度相关性，我们发现了sigma介子的性质，其频谱特性主要是动态起源。

  3. 所属分类：其它

    • 发布日期：2020-04-05
    • 文件大小：560128
    • 提供者：weixin_38564503

  1. 关键O（N）模型图的替代方法：尺寸和结构常数为1 / N 2阶

  2. 我们将现代分析引导程序的方法应用于1 / N扩展的临界O（N）模型。 在无穷大的N下，模型具有更高的自旋对称性，当我们打开1 / N时，该对称性将被弱破坏。 通过研究四个基本场的相关器的一致性条件，我们得出所有（断开）电流的CFT数据为1 / N阶，非单一电流的CFT数据为1 / N 2阶。 1 / N我们的结果与文献中的结果完全吻合。 为了订购1 / N 2，我们再现了异常尺寸的已知结果，并获得了许多有关结构常数的新结果，包括该顺序的整体对称中心电荷C J。

  3. 所属分类：其它

    • 发布日期：2020-03-30
    • 文件大小：885760
    • 提供者：weixin_38663193

  1. 具有淬灭性障碍的O（N）模型的精确结果

  2. 我们使用尺度不变散射理论为二维具有淬灭性障碍的O（N）对称模型准确确定重归一化组固定点的线。 随机不动点的特征在于两个无序参数：接近纯态时消失的模数和相角。 根据无序模量的值，临界线分为三类。 除了对应于纯情况的类别之外，第二类别具有无序模量的最大值，并且包括类似于Nishimori的多临界点以及零温度固定点。 第三类包含临界线，这些临界线随着N的变化在前两类之间进行插值。 对于正数N，它包含一行红外固定点，其范围从2-1 $$ \ sqrt {2} -1 $$到1的N值。能量密度算符的对称扇区

  3. 所属分类：其它

    • 发布日期：2020-03-27
    • 文件大小：276480
    • 提供者：weixin_38616330

  1. O（N）型相关器在de Sitter空间中的远距离行为和世俗项的恢复

  2. 我们在de Sitter时空中分析了相互作用的标量O（N）模型的两点函数的长距离行为。 在我们之前的工作之后，通过欧几里德相关器的解析连续性来分析这种行为，这是通过精确处理齐次零模并使用零模和非零模之间相互作用的部分累加来计算的。 我们专注于无质量场，并提出了我们方法的另一种推导，其中涉及到1 / N的双展开和理论的耦合常数。 此推导比上一个推导更简单，并且可以直接扩展到具有负平方质量的场。 我们通过计算两点函数的长波长极限来扩展先前的结果，该极限是在1 / N的次先导阶和耦合常数的先导阶，这涉

  3. 所属分类：其它

    • 发布日期：2020-03-27
    • 文件大小：659456
    • 提供者：weixin_38612568

  1. 淬灭耦合，纠缠平衡和相关的复合算子：两个O（N）模型的故事

  2. 通过淬灭两个O（N）矢量模型之间的二次耦合，可以得到爱因斯坦-波多尔斯基-罗森缠结的宏观形式。 混合真空的骤冷会产生激发纠缠态，使人想起纯净的热平衡，可以在各个场论的自由极限下分析其性质。 自由场理论中不同波长模式的去耦阻止了真正的热化，但更微妙的区别是密度算符

  3. 所属分类：其它

    • 发布日期：2020-03-23
    • 文件大小：422912
    • 提供者：weixin_38682086

  1. 零温度下3D Z（N）晶格规理论的临界行为

  2. 针对各种N值，研究了零温度下的三维Z（N）晶格规理论。 使用修改的现象学重新归一化组，我们探索了N = 2,3,4,5,6,8的广义Z（N）模型的临界行为。 使用数值计算来模拟线性扩展最大为L = 96的晶格的N = 2,3,4,5,6,8,13,20的矢量模型。 我们找到相变的临界点，并用N来确定它们的缩放比例。 关键指标ind的值

  3. 所属分类：其它

    • 发布日期：2020-03-21
    • 文件大小：407552
    • 提供者：weixin_38547035
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