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详细说明:机械振动手册,全套资源,给大家分享,大家可以来下载使用。l章穊述
机械系统中的运动量是指位移、速度和如速度。对于大多数机械设备应将其振动量控制在允许范围
机减系统中运动量的振荡珧象,称为机械振动。说得以内。反过米说,对于利用蒎动原理而工作的机械设
更具体一点,相对已知的参考系,机械系统中一个随时备,则应使它能产生所希望的振功,发挥其应有的效能
同变化的运动量与其平均值柜比,时大时小交替变化
的现象就是机械振动。在许多情况下机械振动是肴1机械振动的类型
害的。它影响机械设备的工作性能和寿命,产生有损
按机械振动的特点,可分为五个类型。每一类型
于建筑物的动载荷和不利于工作的噪声。机械振动严包含若干种振动。每种振动的主要特征及说明,见表
重时,会使零部件失效,甚至破坏而造成事故。因此,11
豪1-1机械振动的分
分类
名称
主要征返说明
自由振动
当系统的平衡被破坏,只靠其弹性复力来维持的振动,即去掉激励或
约東之后所出现的擐动。振动射频率就是系统的固有颗率。存在阻尼时,
兵振幅逐渐衰减
受迫振动
在外部周期性激励的持续作用下,系统被迨产生的稳态振动。振动的特
性与外部周期性激励的大小、方向和频率密切相关
按产生振动的
愿因分类
多数振动
外米的作用按-定规律引起系就参数的变化而产生的振动。系筑参数是
指摆长、皮稚张力、弦的张力、轴的刚度、轴的截面惯性矩等
自激振动
在非线性机械系统内,由非振荡性能量转变为振荡激励所产生的振动
系统本身具有非振荡性能源和反愤特性,所产生的振动是同期性的,维持
振破的交变力是由系统本身所产生或挖制的,振动的频率接近于系统的固
有艇率
简谐振动
隴时间正弦函数或余弦函数变化的周期性振动,振动的幅值和相位,
事先能够精确地判定
按振动的规律
非简谐振动
不按正弦函数或余弦函数随时间变化的周期性振动或准周期性振动
分类
瞬态振动
非稳态、随机的、短智存在的振动
随机振动
不能预先确定的振动。振动的瞬时幅值,用统计方法来描述
单自由度系统的板功
在任京瞬时,只用一↑广义坐硚就可完全确定共位置的系统的振动
按振动系统的
在任意瞬时,需要两个或两个以上的广义坐标才能完全确定其位置的系
多自由度系统的振动
自出度数分类
纾的振动
弹性体振动
在任意瞬时,需要无限多个广义坐标才能完全确定其位置的系统的振动
使系统产生扭转变形的振动。如果振动体是杆件,其质点只作绕杆件轴
角
扭转振动线的振动
振
振矿点围绕转轴所作的往复角位移,即摆的振动
按振动位移的动
角振动
振动位移是角位移的机械振动。扭转操动和摆动都是角振动
符征分类
直
纵向振动
弹性杆沿其轴向的振动
横向振动
使弹性系统产生夸曲变形的振动
直线振动
振动位移是直线位移的机被振动。纵向振动和横向振动都是直线据动
第1章概述
(续)
分类
名称
主要特征及说明
可以用线性微分方程搆述的振动。能运用叠加原理。振动的固有频率与
线性振动
按振动系统结
其振幅无关
构参数的特性分
系统中的某个或某儿个参数(如刚阻厄等)具有非线性性质,只能用
类
非线性振动
非线性徹分方程描述的振动。不能运用量加原坦。振动的固有颇率与其振
幅有关
刻的振动位移x,即
2机械振动的表示方法
x=Aindt
对t求导,得振动速度
2·1振动的跗间历程
z=Asn(a+受)
(15)
幅值是正弦量的最大值。机械振动的幅值包括位
移幅值、速度幅值和加速度幅值。位移幅值是指振动幅值为A的速度矢量比位移矢量超前90°,同样以
体离开其平衡位置的最大位移,通常称为振幅。振动等角速度a作反时针方向旋转,在t时刻,此速度
每往复一次的时间间隔,叫做周期,通常以T表示
矢量在纵轴上的投影表示振动体在此时刻的振动速度
同期的倒数,即每秒钟振动的次数,叫振动的频x。再对t求导,得振动加速度
率,通常以厂表示,单位为H,1H=161当频半
Asin(at+π
以每秒振动的弧度数表示时,称为角频率,单位为幅值为u2A的加速度矢量,比位移矢量超前
rad。设n表示每分钟振动的次数,
同样以等角速度a作反时针方向旋转,在t时刻,
60c
9.5493
(1-1)此加速度矢量在纵轴上的投彩表示振动体在此时刻的
振动加速度x
五a=0.1047n
当用矢量表示一简谐振动时,该先量与参考矢量
30
之间的夹角称为相角,相角是用弧度表示的
(13)
Asin(at +a)
振动体的振动量是指振动体的位移、速度或加速度。
=ASin{建
)
(1-8)
机械振动是时问的函数。通常以时间为機坐标,以振
式(1-7和式(1-8)都是简谐位移的表达式
动体的一种振动量为纵坐标的线图来描述振动的运动
例1-1今有一简谐位移x(mm),其表达式为
规律,也就是振动的时间历程。例如简谐振动的时间
z=8m(242-3)
历程,在上述的线图上,足正弦曲线或余弦曲线,如
图11所示
求(1)振动的频率和周期;
(2)最大位移、最大谏度和最人加速度;
(3)t=0时的位移、速度和加速度;
位移
加速度
(4)z=1.5时的位移、速度和加速度
位移
解与式(18)对照,知a=24rad/s
加速度
(1)频率f=
Hz=3. 82HE
r
速度
T=2π
由式(13),得周期T=12s=0.2618
图1-1振动的时间历程
(2)最大位移A=8mm
由式(1-5),得最大速度
22简谐振动的表示方法
MA= 24 x 8mm/s=192mm/
简谐振动可用失量来表示。参见图11,幅值为式(16),得最大加速度
A的位移矢量以等角速度a作反时针方向旋转,在t
02A=242×8m2=4608mm/2
时刻,位移矢量在纵轴上的投影,表示振动体在此时
(3)t=0时,位移
2机械振动的表示方法
6.9282mm
乎=1,1903rad
sin
由式(b),
由式(1-5),得速
A
x=24×8sn(x-x
sin1.1903mm=10.7703mm
rnm/S
例14一振动台面以频率f(Hz)作简谐振动,
=192sin
要求放置于台面上的物体随台面作竖向振动而不稍离
台面,求台面的最大振幅。
由式(1-6),得加速度
解设当地的重力加速度为g
由式(1-6),得台面的最大加速度a2A=(2xfA
242×8:
物体不稍离台面的条件是(2xf)A≤g
= 4808sin
mm/s
台面的最大振幅(am)应为£
=3990.65mm/32
例15今有两个简谐振动
(4)t=1.5时,
=4cg(a+5")
位移x=8sin(3
nm=-3.0806mm
x2=6m(at+55°)
由式(1-5),得速度
它们的位移矢量都是以等角速度a作反时针方向旋
转,可以合成为一简谐振动。
=24×8sm(36+一3)
mvs=17.19mm/3求(1)合戒位移失量的幅值;
由式(16),得加速度
(2)合成筒谐振动的时间历程。
3)
解应用∞=sin(日+90°)的关系,
=242×8sn{36+r
Inm/
7~4an(ct+5"+90°)
1774.4Umm/s
=4sin(a+95°)
例12一振动体作频率为50Hz的简谐根动,测两者合成后的位移
得其加速度为8m/s2,求它的位移幅值和速度幅值。
x-4sin(ct +95)+sin(at +55)
解由式(16),知a2A=80002由式(1两者的矢量和如图12所示。
3),得a=2f=2x×50=100m位移幅值
∠BO=95°-55°=40
A=2A=8000
mm=0. 81mm
OC=√42+62+2×4×6×co840°mm=9.42m
速度幅值cA=(100r)×081mm/-25447mm/s
例13一简谐振动的表达式为x=As(100t
B
中),当t=0时,x=4
x=1000mn/s,求相
角中及位移幅值A。
40
解军应用aose
2
的关系,该表达式
55
变为
Asin(100-+
95
当t=0时
4=Asin(丌一卓}=Ap
由式(15),得x=wAsn(100t-中
图12两个简谐振动的合成
MA sin(100t-中
答(1
Asin(-φ)
Sin'
BC=sing
1000=100Asinφ
BO=(6+4s40°nm
10=Asin∮
b
BC
BO6+4co840°=.2837
4
式(b:式(a),得
tana
10sinφ
15°,84
笫1章概述
x=9.422×sn(o+55°+15°.84)
tenat
=9.422×sin(wx+70°.84)
答(2)
33
简谐振动也可用Ae来表示。i=√-1。参见
由式(1-13),得
图1-3,纵轴是虚轴;横轴是实轴。
A=√3+(-1)
3=3
(4)由式(1-14),得
4
实轴
图13用复数表示简谐振动
振动位移
aee
由式(]-13),得
振动速度
r=jaAe
(1-10)
A1=√3-1=2
振动加速度
A
LAu
1-11
√3+i=2e
简谐振动也可用复数来表示(参见图1-3)。
由式(114),得
x=a1+1a2
(1-12〕
tan t cut F
A=√a1+a2
(1-13)
at)2=09273
l出lcC
(1-14)
由式(1-13),得
例16将下列复数写成Ae的形式,即
3+4i=5
0.9273
(2)5;
所以
(3+i)(3+41)
(3)
2e65
.9273)
1
(4)(3+i)(3+4i);
10c
(5)(1+2i)+(4-3i)。
(5)(1+21)+(4+3i)=5+5
解(1)由式(1-14),得
由式(I-14),得 tant=5
由式(1-13),得
5√2
由式{113),得A=√3+t=2
所1+21)+(4+3)=5√2e
所以
(2)由式(1-14),得
例17用两种方法求5e2及9e6"之和。
解(1)用矢量法求和
tanet
rad=30°。参见图1-4
OB=9c830°=7,7942
由式(1-13),得
DB=gsin30°=4.5
5+
CB=CD+DB=3+4.5
所以
(3)首先把分母3-i写成Ae的形式由式(1
OC=√C2+O2
14),得
√/g.52+7.79422
3两个简谐振动的合成
7
例18一质点按r=4in(a+x)(mm)简
谐振动。此振动是两个分量x1、x2所构成,知其
中一分量是x1=2n(mx-3),求x2
解
2
Asir. wt
2sin( tl
厅
1
图14用矢量法求和
=12.2882
(23-1>sina
1.21886
(2+3)o
OB7.7942
由式(17),得
中=0.8837rad
x2-Aoosa sina+Asina coset
5e2+9e62=12.2882
33
√3
=1.5146
(2)用复数法求和
cosa2√3-1
由式(1-14),得
a=09873rad
tan(ot)=tan 2
=2
x2-an(+)-2a(w-)
由式(1-13),得
=Asin(wf +a)
1=√0+a2=a
当!=0,4sin
A
SIng
由式(19)及式(1-12),得
A
3.7321
sin0.9873mm=4,472m
透
x2=4472sin(a+0.9873)m
3两个简谐振动的合成
5e2=5
方向相同、频率相等的两个简谐振动的合成,已
由式(1-14),得
在本章2·2的例1-5和例17中作了详细的说明。还
tar(et )Ftan 6 3
有三种情况须着重指出的;(1)合成振动仍保持其周
由式(1-13),得
期性的条件;(2)方向相同、频率不等的两个简谐振
动的合成;(3方向互相垂直的两个简诸振动的合成。
A
3+1=2
式(1-9)及式(1-12),得
3·1合成振动仍保持其周期性的条件8
设x=A1ina1t+A2sina2t是周期性的
活=×(2e6)=4,5×(3+计
x=atr
5+9e5=5i+4.53+4.5i
1的周期r1=;2的周期T2-=2
合成振动一周期T内,x1振动m次,x2振动
由式(1-14),得
T
tan ot=5t45=1.2189
次,即=m
4.53
O1
过=0.8837
所以
由式(1-13),得
合成振动仍保持其周期性的条件
捉
应是有理数
A=√4.52×3+9.52=12.2882
5ez9e6=12.2882
087i
亦即应是有理数。
8
第1章概述
例19判别下列两个合成振动是否周期性的
合成后,x=A1Cx1t+A2082
即(1)x=n(4+)t+2n8+r)t
如图1-7所示,振幅变化的频率等于(u1-a2);振
(2)x= sin4t +2sin(8+x)
动的平均频率等于12;振輻的数值在(A1+A2)
解(1)=-21
至(A1-A2)之间变化
8十
即是有埋数,所以合成振动(1)是周期性的。
4
(2
T
即一不是有理数,所以合成振动(2)不是周期性的。
3·2方向相同的两个简谐振动的合成
6
(1)振幅相等、频率相近的两个简诸振动合成为
拍振两个简谐振动的振幅都等于A,但亡们的频
率相近,即a1≈2
图-6振幅、樾率都不同的个简谐振动的合成
当
A
合成后
印
十
2A
2
瓦
2
参犯图1-5,振幅变化的频率等于
0
2
称为拍的周期
A1-A2
减A
图1-7两个简谐振动的合成
冰A
33方向互相垂直的两个简谐振动的合成
(1)频率相等、振幅不相等、相位角不相等的两
个简谐振动的合成
当x=A1sn(o+a1
图1-5拍的周期
A sin (at +,x
(2)振幅不相等、频率的关系为吗=201的两合成后点+n2-2A(a-
个简谐振动合成为周期性的非简谐振动
A cscf
sin( a1-4
艰据两个简谐振动的振幅及相位角而建立的合成振动
x2=A2082
合成后,
方程及其点的轨迹见表1-2
x=A, cost A,00s2at
(3)振幅不相等,频率比为有理数的两个谐拔命∥)率不相等、振幅不相等的两个简谐振动的
振帽变化的频率等于,如图1-6所示。
当
t =psinet
动合成为周期性非简谐振动
y=3s
当x1-A1xsa1t
A
由式(b),得sint
4振动的频谱
由式(a),得x2=4(4sn2a!xce2at)
4-4y2+
=16(sin at -sin at)
式(e)就是合成振动的方程。合成振动的动点轨迹就
将式(e)代入式(d),得
是如图19所示约利萨如图线c
袁12合成振动方程及其轨迹
A1A2 a-a2
合成振动的方程
动点轨迹
直线
000
直线
3x=2y
直线
2=1
2
2π24
椭圆
图1-9利萨如图线(2)
9x2-6ay+4y2=18椭圆
振动的频谱
振动的时间历程是在时间城上描述振动的规律
的;振动的频谱则是在频率域上描述振动的規律的。
16
对于非筒谐的复杂振动,经常需要从它的时间历程求
出它的频谢,即通常称为频谱分析,但有时也需要从
振动的频普求出它的时间历程。
式(就是合成景动的方器。合成振
4·1周期性振动的频谱
动的动点轨迹就是如图18所示的
利萨如图线。
仁何周期函数可用傅里叶级数展开为若干简谐函
(3)颞率不相等、振幅不相等、图1-8利萨如
数之和。根据此原理,可以认为非简谐的周期性振动
相位角不相等的两个简谐振动的合圉线(1)
是由若于筒谐振动所组成的。这些简谐振动的频率按
成
整数倍递增。
当x=2sn(3at
设非筒谐的周期性振动的时间函数为f(t),其
, 3sin (ut
(b)周期为T,则它的傅里叶级数为
由式(b),得sina-4
f(t)=ao+>(a, 0s nat+b, sinruaut
设
B=cos at=(1
式中
fit)dz
0
T
f(t)conut dt
由式(妞),得
0
2×(4os3at-3csor)
fctsinnmet dt
2×(4B3-3B)
2B×(4B2-3)
n表示整数1、2、3、°
x2=4B2×(16B1-24B2+9)
例1.10将图1-10所示的f()展开成傅里叶级
数
解当0
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